Большая Советская Энциклопедия (ИН)

  Принцип действия всех И. одинаков, и различаются они лишь методами получения когерентных волн и тем, какая величина непосредственно измеряется. Пучок света с помощью того или иного устройства пространственно разделяется на два или большее число когерентных пучков (см. Когерентность ), которые проходят различные оптические пути, а затем сводятся вместе. В месте схождения пучков наблюдается интерференционная картина (см. Интерференция света ), вид которой, т. е. форма и взаимное расположение интерференционных максимумов и минимумов, зависит от способа разделения пучка света на когерентные пучки, от числа интерферирующих пучков, разности их оптических путей (оптической разности хода), относительной интенсивности, размеров источника, спектрального состава света.

  Методы получения когерентных пучков в И. очень разнообразны, поэтому существует большое число различных конструкций И. По числу интерферирующих пучков света оптические И. можно разбить на многолучевые и двухлучевые.

  Примером двухлучевого И. может служить И. Майкельсона (рис. 1 ). Параллельный пучок света источника L , попадая на полупрозрачную пластинку P₁ , разделяется на пучки 1 и 2. После отражения от зеркал M₁ и M₂ и повторного прохождения через пластинку P₁ оба пучка попадают в объектив O₂ , в фокальной плоскости D которого они интерферируют. Оптическая разность хода D = 2(AC — AB ) = 2l , где l — расстояние между зеркалом M₂ и мнимым изображением M₁ c зеркала M₁ в пластинке P₁ . Таким образом, наблюдаемая интерференционная картина эквивалентна интерференции в воздушной пластинке толщиной l . Если зеркало M₁ расположено так, что M₁ c и M₂ параллельны, то образуются полосы равного наклона, локализованные в фокальной плоскости объектива O₂ и имеющие форму концентрических колец. Если же M₂ и M₁ c образуют воздушный клин, то возникают полосы равной толщины, локализованные в плоскости клина M₂M₁ c и представляющие собой параллельные линии.

  И. Майкельсона широко используется в физических измерениях и технических приборах. С его помощью впервые была измерена абсолютная величина длины волны света, доказана независимость скорости света от движения Земли (см. Майкельсона опыт ). Перемещая одно из зеркал И. Майкельсона, получают возможность плавно изменять D, а зависимость интенсивности центрального пятна от D, в свою очередь, даёт возможность анализировать спектральный состав падающего излучения с разрешением 1/D см^—1 . На этом принципе построены Фурье-спектрометры (см. Фурье-спектроскопия ), применяющиеся для длинноволновой инфракрасной области спектра (50—1000 мкм ) при решении задач физики твёрдого тела, органической химии и химии полимеров, диагностики плазмы. Впервые получено разрешение ~ 0,005 см^—1 в диапазоне длин волн 0,8—3,5 мкм на Фурье-спектрометре, разность хода в котором контролировалась и измерялась с помощью гелий-неонового газового лазера .

  Сочетание И. Майкельсона и призменного монохроматора (рис. 2 , а) — компаратор интерференционный Кёстерса — применяется для абсолютного и относительного измерений длин концевых мер (измерительных плиток) сравнением их с длиной волны света или между собой с точностью » 0,025 мкм , а сочетание его с лазером (при стабилизации частоты ~ 2x10^-9 ) позволяет с такой же абсолютной точностью измерять длины порядка 10 м . При замене плоских зеркал в И. Майкельсона отражающими триэдрами его используют для измерения углов с точностью до 10^-6рад . Сочетание И. Майкельсона с микроскопом (микроинтерферометр В. П. Линника) позволяет по виду интерференционной картины определять величину и форму микронеровностей металлических поверхностей.

  Существуют двухлучевые И., предназначенные для измерения показателей преломления газов и жидкостей, — интерференционные рефрактометры . Один из них — И. Жамена (рис. 3 ). Пучок света S после отражения от передней и задней поверхностей первой пластины P₁ разделяется на два пучка S₁ и S₂ . Пройдя через кюветы K₁ и K₂ , пучки, отразившиеся от поверхностей пластины P₂ , попадают в зрительную трубу Т , где интерферируют, образуя полосы равного наклона. Если одна из кювет наполнена веществом с показателем преломления n₁ , а другая с n₂ , то по смещению интерференционной картины на число полос m по сравнению со случаем, когда обе кюветы наполнены одним и тем же веществом, можно найти Dn = n₁ — n₂ = =m l/l (l — длина кюветы).

  Разновидностями И. Жамена являются И. Маха — Цендера и И. Рождественского (рис. 4 ), где используются две полупрозрачные пластинки P₁ и P₂ и два зеркала M₁ и M₂ . В этих И. расстояние между пучками S₁ и S₂ может быть сделано очень большим, что облегчает установку в один из них различных исследуемых объектов, поэтому они широко применяются в аэрогазодинамических исследованиях.