Большая Советская Энциклопедия (КМ)

  Поэтому медленные К⁺, К⁰ слабее взаимодействуют с веществом, чем , .

  Слабые взаимодействия К-мезонов. Распады К-м. обусловлены слабым взаимодействием и происходят с изменением странности на 1 (в слабых взаимодействиях странность не сохраняется). Распады могут осуществляться различными способами и подчиняются эмпирическим правилам, определяющим изменение странности, изотопического спина адронов и пр. (см. Отбора правила). В распадах К-м. не сохраняются пространственная и зарядовая чётности, что проявляется, например., в возможности распада как на 2 p-, так и на 3 p-мезона.

  Рисунок иллюстрирует процессы сильного и слабого взаимодействия К-м.

  Специфические свойства нейтральных К-мезонов. Выше отмечалось, что К⁰- и _-мезоны, отличаясь друг от друга значениями квантового числа странности, участвуют в процессах сильного взаимодействия как две различные частицы. Поскольку, однако, в процессах слабого взаимодействия, в частности в распадах К.-м., странность не сохраняется, оказываются возможными взаимные превращения K⁰ Û _. Наличие таких переходов между частицей и античастицей, имеющими разные значения одного из квантовых чисел, характеризующих элементарные частицы, обусловливает специфические, уникальные свойства нейтральных К.-м. Для любых других частиц существование подобных переходов запрещено строгими законами сохранения электрического или барионного заряда (а также, по-видимому, и лептонного заряда для переходов нейтрино — антинейтрино).

  В вакууме благодаря переходам K⁰ Û  состояниями, имеющими определённую энергию и время жизни, будут не К⁰ и , а две квантово-механических суперпозиции этих состояний. Эти суперпозиции соответствуют частицам с различными массами и различными временами жизни: долгоживущему K⁰_L- и короткоживущему K⁰_S-meзонам. Разность масс K⁰_S и K⁰_L обусловлена слабым взаимодействием, вызывающим переходы K⁰ Û , и весьма мала. Время жизни и способы распада K⁰_S и K⁰_L указаны в.

  Таким образом, в то время как в процессах, вызываемых сильным взаимодействием, проявляются состояния К⁰ и , обладающие определёнными значениями странности (сохраняющейся в сильном взаимодействии), в процессах слабого взаимодействия (в распадах) проявляются как частицы состояния K⁰_L и K⁰_S. Состояния K⁰_L и K⁰_S близки к суперпозициям состояний, которые называют K⁰₁ и K⁰₂:

K⁰_s » K⁰₁ = ,

K⁰_L » K⁰₂ = ,

  т. е. K⁰_L и K⁰_S приблизительно на 50% «состоят» из К⁰ и на 50% — из . Аналогичным образом можно утверждать, что К⁰ и  приблизительно на 50% «состоят» из K⁰_S и на 50% — из K⁰_L тот факт, что состояния К⁰ и  представляют суперпозицию двух состояний K⁰_L и K⁰_S разными массами и временами жизни, приводит к появлению своеобразных осцилляций («биений»): К⁰, возникая в результате сильного взаимодействия, на некотором расстоянии от точки рождения частично превращается за счёт слабого взаимодействия в  и потому оказывается способным вызывать ядерные реакции, характерные для  и запрещенные для К⁰, например реакцию  + р ® L⁰ + p ⁺ (эффект Пайса — Пиччони). Др. своеобразное явление — так называемая регенерация короткоживущих K⁰_S-meзонов при прохождении через вещество долгоживущих K⁰_L-meзонов: на достаточно больших расстояниях от места образования пучка К⁰ (или ) пучок состоит практически только из долгоживущих K⁰_L, т.к. короткоживущие K⁰_S распадаются раньше. Поэтому на таких расстояниях наблюдаются лишь распады, характерные для K⁰_L (). Казалось бы, K⁰_S не могут вновь появиться в пучке. Однако если пучок K⁰_L пропустить через слой вещества, то из-за различия во взаимодействиях с веществом К⁰ и , составляющих K⁰_L, изменяется относительный состав пучка и в пучке K⁰_L появляется добавка K⁰_S с характерными для K⁰_S распадами.