Большая Советская Энциклопедия (МЕ)

  Лит.: Гуковский М. А., Заметки и материалы по истории рода Медичи, «Ученые записки ЛГУ. Серия исторических наук», 1939, № 39, в. 4, 1941, № 86, в. 12; Young G. F., The Medici, 2 ed., N. Y., 1930; Andrieux М., Les M'edicis, P., 1958; Roover R. de, The rise and decline of the Medici bank, Camb. (Mass.), 1963.

  В. И. Рутенбург.

Медленные нейтроны

Ме'дленные нейтро'ны , нейтроны с кинетической энергией до 100 кэв . Различают ультрахолодные нейтроны (0—10^-7 эв ), холодные нейтроны (10^-7 —5x10^-3эв ), тепловые нейтроны (5x10^-3 —0,5 эв ), резонансные нейтроны (0,5 эв — 10 кэв ) и промежуточные нейтроны (10—100 кэв ). Часто резонансные и промежуточные нейтроны объединяют под общим термином «промежуточные нейтроны» (0,5 эв — 100 кэв ). Нейтроны с энергией >100 кэв называются быстрыми. Выделение терминов «М. н.» и «быстрые нейтроны» связано с различным характером их взаимодействия с веществом, разными методами получения и регистрации, а также с различными направлениями использования. Приведённые значения граничных энергий условны. В действительности эти границы размыты и зависят от типа явлений и конкретного вещества.

  Взаимодействие М. и. с ядрами. Универсальным процессом, который идёт на всех ядрах при любой энергии нейтрона, является рассеяние нейтронов. Особенность рассеяния М. н. состоит в том, что оно не сопровождается переходом ядра в возбуждённое состояние (упругое рассеяние). Неупругое рассеяние становится возможным, начиная с энергии, равной (1 + 1/А )E_в , где А — массовое число рассеивающего ядра, E_в — энергия его первого возбуждённого уровня. Эта энергия, как правило, не меньше нескольких десятков кэв , а для чётно-чётных сферических ядер достигает нескольких Мэв .

  Поскольку 100 кэв в ядерном масштабе энергий небольшая величина, М. н. могут вызывать только такие ядерные реакции , которые сопровождаются выделением энергии (экзотермические). Сюда относится прежде всего захват нейтрона ядром, сопровождающийся электромагнитным излучением (радиационный захват). Радиационный захват энергетически выгоден и с большей или меньшей вероятностью (эффективным сечением) наблюдается для всех ядер за исключением ⁴ He. Три других типа ядерных реакций, энергетически выгодных для многих ядер, — это реакции (n, р), (n, a) и деление (см. Ядра атомного деление ). Реакции ³ He (n, р) ³ Н, ¹⁰ B (n, a) ⁷ Li, ⁶ Li (n, a) ³ H и ¹⁴ N (n, р) ¹⁴ С широко используются для регистрации М. н. (см. ниже), а также (за исключением первой) для защиты от М. н. Последние 2 реакции используются также для получения трития и изотопа углерода ¹⁴ C. Реакция деления вызывается М. н. только на отдельных наиболее тяжёлых ядрах — ²³³ U, ²³⁵ U, ²³⁹ Pu и некоторых других.

  Наиболее характерной чертой взаимодействия М. н. с ядрами является наличие резонансных максимумов (резонансов) в энергетической зависимости эффективных сечений. Каждый резонанс соответствует возбуждённому состоянию составного ядра с массовым числом (А + 1), с энергией возбуждения, равной энергии связи нейтрона с ядром плюс величина [А /(А + 1)]E , где E — кинетическая энергия нейтрона, при которой наблюдается резонанс. Энергетическая зависимость эффективного сечения вблизи резонанса описывается формулой Брейта — Вигнера (см. Нейтронная спектроскопия ).

  С увеличением энергии нейтронов резонансные линии расширяются, начинают перекрываться и происходит переход к характерной для быстрых нейтронов плавной зависимости сечений от энергии.

  Сечение любой ядерной реакции, вызываемой достаточно медленным нейтроном, обратно пропорционально его скорости v . Это соотношение называется законом 1/v . Известна столь же общая поправка к закону 1/v , существенная, однако, только для отдельных реакций, обладающих очень большим эффективным сечением [например, ⁷ Be (n, р),³ Не (n, р)]. Обычно же отклонения от закона 1/v наступают, когда энергия нейтрона становится сравнимой с энергией ближайшего к 0 резонансного уровня. Для тепловых нейтронов закон 1/v справедлив для подавляющего большинства ядер.

  Рассеяние М. н. в атомных системах. Характер рассеяния М. н. в молекулах и в кристаллах зависит от соотношения между энергией нейтрона E_n и разностью энергий DE между уровнями энергии системы и соотношения между длиной волны нейтрона l (см. Волны де Бройля ) и межатомными расстояниями a . При E_n > DE и l << а (E_n ³ 1 эв ) нейтрон «не чувствует» атомных связей и порядка в расположении атомов (см. Дальний и ближний порядок ). Рассеяние обычно происходит так же, как на изолированных неподвижных ядрах, при этом нейтрон теряет энергию ~2АE_n / (A + 1)² (А — массовое число ядра).