Большая Советская Энциклопедия (ВН)

  2) В. ф. языка. Немецкий учёный В. Гумбольдт выделяет в языке внешнюю форму («выражение, которое язык создаёт для мышления») и В. ф., т. е. систему понятий, отражающую особенности мировоззрения носителей данного языка и закрепляемую внешней формой языка. В совокупности внешняя и В. ф. образуют форму языка, противополагаемую Гумбольдтом содержанию. В понимании немецкого учёного Х. Штейнталя В. ф. есть способ выражения в языке психического содержания; она противопоставляется звуковому материалу («внешней звуковой форме») и психическому содержанию. Таким образом, В. ф. у Штейнталя соответствует скорее гумбольдтовской форме, а не В. ф. Немецкий учёный В. Вундт, напротив, возвращается к пониманию Гумбольдта, различая «внешнюю языковую форму» как структуру языка и В. ф. как комплекс скрытых психических процессов, проявляющихся с помощью внешней языковой формы.

  В современной науке проблема В. ф. рассматривается главным образом в различных ответвлениях неогумбольдтианства (см. Л. Вайсгербер, Э. Сепир, Б. Уорф). Учёные-марксисты, раскрывая понятие В. ф., привлекают лингвосоциологию и лингвопсихологию.

  Лит.: Гумбольдт В., О различии организмов человеческого языка..., пер. П. Билярского, СПБ, 1859; Шпет Г. Г., Внутренняя форма, М., 1927; Потебня А. А., Мысль и язык, 5 изд., Хар., 1926; Звегинцев В. А., Семасиология, М.,1957, гл. 7; Будагов Р. А., Введение в науку о языке, М., 1958.

  А. А. Леонтьев.

Внутренняя энергия

Вну'тренняя эне'ргия, энергия тела, зависящая только от его внутреннего состояния. Понятие В. э. объединяет все виды энергии тела, за исключением энергии его движения как целого и потенциальной энергии, которой тело может обладать, если оно находится в поле каких-нибудь сил (например, в поле сил тяготения).

  Понятие В. э. ввёл У. Томсон (1851), определив изменение В. э. (DU) тела (физической системы) в каком-нибудь процессе как алгебраическую сумму количества теплоты Q которой система обменивается в ходе процесса с окружающей средой, и работы А, совершённой системой или произведённой над ней:

DU = Q - A                          (1)

  Принято считать работу А положительной, если она производится системой над внешними телами, а количество теплоты Q положительным, если оно передаётся системе. Уравнение (1) выражает первое начало термодинамики — закон сохранения энергии в применении к процессам, в которых происходит передача теплоты.

  Согласно закону сохранения энергии, В. э. является однозначной функцией состояния физической системы, т. е. однозначной функцией независимых переменных, определяющих это состояние, например, температуры Т и объёма V или давления р. Хотя каждая из величин (Q и A) зависит от характера процесса, переводящего систему из состояния с В. э. U₁ в состояние с энергией U₂, однозначность В. э. приводит к тому, что DU определяется лишь значениями В. э. в начальном и конечном состояниях: DU = U₂ — U₁. Для любого замкнутого процесса, возвращающего систему в первоначальное состояние (U₂ = U₁), изменение В. э. равно нулю и Q = А (см. Круговой процесс).

  Изменение В. э. системы в адиабатном процессе (при отсутствии теплообмена с окружающей средой, т. е. при Q = 0) равно работе, производимой над системой или произведённой системой.

  В случае простейшей физической системы — идеального газа — изменение В. э., как показывает кинетическая теория газов, сводится к изменению кинетической энергии молекул, определяемой температурой (см. Газы). Поэтому изменение В. э. идеального газа (или близких к нему по свойствам газов с малым межмолекулярным взаимодействием) определяется только изменением его температуры (закон Джоуля). В физических системах, частицы которых взаимодействуют между собой (реальные газы, жидкости, твёрдые тела), В. э. включает также энергию межмолекулярных и внутримолекулярных взаимодействий. В. э. таких систем зависит как от температуры, так и от давления (объёма).

  Экспериментально можно определить только прирост или убыль В. э. в физическом процессе (за начало отсчёта можно взять, например, исходное состояние). Методы статистической физики позволяют, в принципе, теоретически рассчитать В. э. физической системы, но также лишь с точностью до постоянного слагаемого, зависящего от выбранного нуля отсчёта.

  В области низких температур с приближением к абсолютному нулю (—273,16°С) В. э. конденсированных систем (жидких и твёрдых тел) приближается к определённому постоянному значению U ₀, становясь независимой от температуры (см. Третье начало термодинамики). Значение U ₀ может быть принято за начало отсчёта В. э.