Древняя Мексика без кривых зеркал

«В гимнах Виракоче, записанных Пачакути Ямки, встречается термин ананкоча, буквально — «море сверху», в прямом отношении к звездным небесам. Что бы еще ни означал данный миф, источники надвигавшегося потопа находились где-то снаружи, в астрономической сфере» (У.Салливан, «Тайны инков»).

«В другом мифе о Кецалькоатле, также записанном на науатле, мы узнаем, что смерть Четвертого Солнца (предшествующего Пятому Солнцу, которое ацтеки старались сохранить в живых) пришла от рук звезд. Этот миф, переработка несколько более старой (и, вероятно, уничтоженной) версии, имеет свой точный дубликат в Андах, в мифе о ламе и потопе. Для ацтеков звезды были врагами Солнца, Пятого Солнца» (там же).

«…древние, да и более поздние традиции неоднократно связывали предание о всемирном потопе с символикой комет…» (Н.Мамуна, «Зодиак мистерий»).

Поскольку метеориты очень редко падают на Землю строго вертикально, то при их ударе о поверхность земли имеет место как вертикальная, так и касательная составляющая силового воздействия (см. рис. 244). Ясно, что при достаточной силе удара данная касательная составляющая может служить причиной смещения земной коры по слою мантии, причиной «проскальзывания».

^{Рис. 244. Составляющие силового воздействия при падении метеорита}

Очевидно, что поскольку масса земной коры много меньше массы всей Земли (сравнить хотя бы толщину коры с радиусом Земли и учесть увеличение плотности с глубиной), постольку усилие, необходимое для смещения лишь земной коры, значительно слабее того усилия, которое понадобилось бы для воздействия на всю планету.

И кроме того, падение крупного метеорита, вызывающего к тому же заметное смещение земной коры, вполне способно обусловить все те эффекты, о которых уже упоминалось. В частности, «взрывной» характер процессов — быстрое изменение климата, внезапное наступление «ударной зимы», усиление тектонических процессов и мощную цунами (Потоп), — подтверждаемый как мифами, так и реальными геологическими и археологическими данными.

Физический расчет возможности проскальзывания

Теперь можно оценить с точки зрения физики возможность «проскальзывания» земной коры при ударе крупного метеорита, для чего достаточно воспользоваться довольно простыми соображениями.

^{Рис. 245. Схема расчета проскальзывания земной коры.}

В момент удара метеорита кора Земли получает дополнительное вращение с начальной угловой скоростью w_o вокруг некоей оси «проскальзывания», которая заведомо не совпадает с осью собственного вращения Земли (в противном случае не будет изменения положения полюсов). При этом каждая точка на поверхности Земли приобретает дополнительную скорость V_o, зависящую от начальной угловой скорости w_o и расстояния R от данной точки до оси «проскальзывания» (см. рис. 245).

«Проскальзывая» по жидкой и «неподвижной» мантии, земная кора будет испытывать торможение, которое в данном случае будет аналогично торможению движущегося тела в вязкой жидкости (чем больше скорость тела, тем больше сила, тормозящая это движение). Поэтому для любой точки поверхности Земли будет справедливо:

F = kV (1)

где V — скорость точки поверхности в момент времени t,

F — сила торможения коры в данной точке,

k — некий постоянный коэффициент.

Тогда для любого тонкого кольцевого слоя земной коры в плоскости, перпендикулярной оси «проскальзывания», из закона Ньютона следует:

m dV/dt = — kV (2)

где m — масса этого кольцевого слоя коры.

Проведя суммирование по всей поверхности Земли (т. е. интегрирование по углу между направлением на точку земной поверхности и осью «проскальзывания»), и с учетом того, что V = wR, из (2) получаем дифференциальное уравнение движения земной коры в виде:

M dw /dt = — p k w (t) (3)

где M — масса земной коры.

Решение уравнения (3):

w = w_o exp(-p kt / M) (4)

показывает, что движение коры Земли после удара метеорита очень быстро (по экспоненте) замедляется. Для итогового смещения S каждой точки на поверхности Земли получаем соотношение:

p kS = V_oM (5)

Учитывая, что Vdt = dS, из (4) и (5) можно получить, что работа сил торможения земной коры при полном прекращении «проскальзывания» составит

A = 0,25M(S_max/T)² ln²(w_o/w_T) (6)

где — S_max максимальное смещение точек земной поверхности (на «экваторе проскальзывания», т. е. при R = R₃, где R₃ — радиус Земли); T — некое характерное время процесса, т. е. время за которое движение «проскальзывания» практически прекратится: w_T‹‹ w_O.

В прикладных расчетах часто характерное время процесса определяют из условия:

w_T = 0,01w_o (7)

Данное характерное время процесса «проскальзывания» вполне можно принять за равное одним суткам как из умозрительных соображений, так и из данных, встречаемых в мифологии.