Эфир и его взаимодействия с веществом (СИ)

Максимальная частота пульсационного обмена атома с эфиром частицами-нейтрино определяется характерными размерами атома 1. 10^-8 см и ядра атома 1. 10^-12 см и скоростью электромагнитного взаимодействия С = 3. 10¹⁰ см/с. Минимальный период колебаний состояний атома как величина t = 1 / f составляет

t = (1. 10^-8 - 1. 10^-12) см / 3. 10¹⁰ см/с = 3. 10 ^{- 19} с.

Оказалось, что пульсации водородного диполя, как самого простого и в то же время самого большого атома по размаху колебаний, характеризуются круговой частотой 3,288. 10¹⁵ 1/c и периодом колебаний 1,9 . 10 ^-15 с при амплитуде скорости электрона на 3 порядка ниже С.

Для любого другого атома частота пульсаций его диполей определяет степень его связи с эфиром, которая и обусловливает его динамические, прочностные свойства.

Наружный диполь теряет свою прочность по мере превышения предела упругости его колебаний, определяемого энергией ионизации, необходимой для отрыва электрона от атома. После отрыва электрона диполь больше не участвует в процессе поглощения - излучения нейтрино. Взаимодействие атома с эфиром ослабляется. В то же время энергия W_ион отрыва от атома первого, второго, третьего и т.д. электронов (W₁, W₂, W₃ ...) последовательно возрастает, особенно резко при переходе к более глубоко расположенным диполям. Соответственно росту энергии упругости возрастает и частота колебаний подлежащего возможной последующей ионизации диполя после отрыва от атома первого, второго, третьего и т.д. электронов. Как было показано в нашей работе, частота пульсаций щ_N оставшегося наружного диполя (электроном наружу) ионизированного атома определяется квадратом порядкового номера № элемента в таблице Менделеева:

щ_N = W_ион / h = N² .^..R. c

где h – постоянная Планка 4,1356/10^-15 эВ с,

R – постоянная Ридберга (Rydberg), см^-1,

с – скорость света, см/с.

Так, если для атома водорода получено

щ_H = 1² .R_H . c = 3,288.10 ¹⁵ 1/c,

то в ионизированном атоме Гелия для оставшегося второго наружного диполя можно получить частоту его колебаний

щ_He = 2² .R_He . c =1,316. 10¹⁶ 1/c.

а в дважды ионизированном атоме Лития соответственно для третьего диполя

щ_Li = 3² .R . c = 2,961. 10¹⁶ 1/c.

Точно так же для элемента N = 100 можно получить щ_Fm = 3,289. 10¹⁹ 1/c.

Усилением частоты колебаний наружных диполей компенсируется ослабление атома при потере очередного электрона, т.е. при распаде диполя. Так атом отвечает на внешние воздействия, стремящиеся ослабить его связь с эфиром. Следовательно, учёт пульсационного взаимодействия вещества с эфиром открывает перспективы решения многих других проблем физики на новом уровне.

Как указывалось ранее, частота пульсаций атома оказывается очень высокой, благодаря чему атом в состоянии отреагировать на любые ускорения, с которыми могут двигаться атомно-организованные тела, и как бы воспротивиться им.

Благодаря такому свойству атомов, набегающий поток нейтрино на начинающий ускоренно двигаться шар успевает передать своё количество движения атомам шара, а догоняющий поток — не успевает, так как только встречные нейтрино успевают внедриться в атомы шара в момент пульсации на стадии «ядро»—«атом», сопровождающейся поглощением нейтрино.

Как только на шар перестанет действовать ускорение, и скорость тележки перестанет расти, набегающий и догоняющий потоки нейтрино оказываются в равных условиях и внедряются в атомы шара с одинаковой вероятностью. Следовательно, влияние инерции для атомов обратимо, оно не сказывается на последующем их состоянии и не вызывает необратимых изменений в структуре, что равным образом относится и к условиям, создающимся при взаимодействии двух тел на расстоянии путем экранирования части эфирных нейтринных потоков, формирующих импульс силы тяготения.

Итак, рассмотренные нами на примере инерции невидимые силы, не осязаемые нами и не воспринимаемые на слух, тем не менее существуют и действуют на видимые и осязаемые нами материальные атомно-организованные тела, почти все непрозрачные для оптического диапазона электромагнитных излучений. Какие же нужны излучения, чтобы устранить оптический эффект непрозрачности, к примеру, твердых тел? Для этой цели могут оказаться пригодными излучения с длиной волны, сравнимой с размерами атомов, и частотой, соизмеримой с частотой пульсации диполей в атомах. Этими свойствами должны обладать рентгеновские лучи, спектры которых отражают сугубо атомные свойства вещества независимо от формы химических соединений: они имеют длины волн от 0,6. 10^-9 до 1. 10^-6 см при частотах от 5. 10¹⁹ до 3. 10¹⁶ с^-1.