Избранные научные труды. Том 1

2,87

»

VII

13,845

17,96

17,895

19,425

2,215

2,65

2,64

2,885

»

VIII

16,06

20,61

20,535

22,31

2,215

2,655

2,645

2,895

»

IX

18,275

23,265

23,18

25,205

2,22

2,66

2,65

2,90

»

X

20,495

25,925

25,83

28,105

2,22

2,66

2,655

2,90

»

XI

22,715

**28,585

**28,485

31,005

2,225

2,655

2,655

2,90

»

XII

24,94

31,24

31,14

**33,905

2,225

2,66

2,655

2,90

»

XIII

**27,165

33,90

33,795

36,805

2,225

2,655

2,655

2,90

»

XIV

29,39

36,555

36,45

39,705

2,22

2,65

2,65

2,895

»

XV

31,61

39,205

39,10

42,60

2,225

2,65

2,65

2,895

»

XVI

33,835

41,855

41,75

45,495

Амплитуда b/a

в пучностях,

обозначенных

через

⎧

⎪

⎨

⎪

⎩

*

0,0417

0,0699

0,0640

0,0382

**

0,0258

0,0472

0,0432

0,0276

Таблица 3

Расстояние

от отверстия,

см

I

II

III

IV

Средние

значения

Исправл.

значения

Средние

значения

Исправл.

значения

Средние

значения

Исправл.

значения

Средние

значения

Исправл.

значения

 5

2,14

2,148

2,55

2,553

2,54

2,545

2,76

2,782

10

2,185

2,189

2,59

2,591

2,595

2,597

2,815

2,829

15

2,210

2,211

2,640

2,638

2,625

2,624

2,850

2,859

20

2,221

2,221

2,654

2,650

2,642

2,639

2,880

2,884

25

2,225

2,224

2,658

2,653

2,652

2,648

2,896

2,897

30

2,224

2,224

2,658

2,654

2,656

2,652

2,900

2,899

35

-

-

2,656

2,653

2,654

2,652

2,901

2,899

40

-

-

2,651

2,652

2,650

2,652

2,898

2,898

Мы видим, что числа в указанном столбце увеличиваются до тех пор, пока не достигают максимума, после чего они уже остаются примерно неизменными. Поэтому можно считать, что все остальные причины, вызывающие изменения длины волны, которые не были учтены, должны возникать за счёт нерегулярностей, связанных с формированием струи, причём влияние этих явлений быстро затухает. Мы видим, таким образом, что влияние этих нерегулярностей на значение длины волны довольно существенно — даже на значительных расстояниях от отверстия. Так, в указанных экспериментах длины волн, измеренные на расстоянии 10 см от отверстия, примерно на 2%, а на расстоянии 20 см — на 0,3% меньше, чем соответствующие значения длин волн на расстоянии 30 см от отверстия. Если поэтому для определения коэффициента поверхностного натяжения использовались данные о длине волны, полученные на расстоянии 10 или 20 см от отверстия, то полученное его значение будет завышенным соответственно на 4 и 0,6%.

Четыре указанных выше эксперимента иллюстрируют, далее, влияние вязкости на рассматриваемое явление, когда амплитуда волны измеряется в двух точках струи, расположенных на значительном расстоянии друг ют друга (см. табл. 2 на стр. 41).

Полагая 𝑏/𝑎=𝐴𝑒^-ε𝑧, мы получаем для каждой из четырёх рассмотренных струй соответственно

ε=0,0271,

ε=0,0212,

ε=0,0213,

ε=0,0187.

Выше мы нашли [см. формулу (40)]

ε=

μ

ρ

4

𝑐𝑎²

⎧

⎪

⎩

1+

11

12

𝑎²𝑘²

⎫

⎪

⎭

⎡

⎢

⎣

1-

1

2

⎧

⎪

⎩

2μ

ρ𝑐𝑎²𝑘

⎫½

⎪

⎭

⎤

⎥

⎦

.

Отсюда получаем следующие значения μ:

μ=0,0131,

μ=0,0129,

μ=0,0130,

μ=0,0129.

Мы видим, что эти значения не сильно отличаются от наиболее принятого значения μ, а именно от μ = 0,0125 (температура 11,8° С). То обстоятельство, что все полученные значения μ превосходят это значение, возможно, объясняется малостью поверхностной вязкости.

Уточнение формулы для коэффициента поверхностного натяжения, связанное с учётом влияния вязкости на величину длины волны, достигается согласно уравнению (41) добавлением множителя

1+2

⎧

⎪

⎩

2μ

ρ𝑐𝑎²𝑘

⎫3/2

⎪

⎭

+3

⎧

⎪

⎩

2μ

ρ𝑐𝑎²𝑘

⎫2

⎪

⎭

.

Подстановка значений μ, ρ, 𝑐, 𝑎 и 𝑘, соответствующих условиям проведенных экспериментов, показывает, что поправка эта очень мала, порядка 0,1% ¹.

¹ Малость этой поправки связана с малостью коэффициента вязкости (μ = 0,0125) и большим значением коэффициента поверхностного натяжения воды (𝑇 = 74). Однако эта поправка может оказаться достаточно заметной в случае жидкостей, для которых эти параметры имеют другие значения. Если, например, используется анилин (μ = 0,062, 𝑇 = 44), то при тех же экспериментальных условиях поправка составит более 1%.

Что касается поправки, связанной с конечностью амплитуды колебаний, то здесь можно заметить, что значения коэффициента поверхностного натяжения, представленные в табл. 5 (см. стр. 44), которые вычислялись с помощью формулы (78), не указывают на наличие какого-либо систематического изменения, обязанного своим существованием конечности амплитуды.

Поскольку, однако, поправка, связанная с конечностью амплитуды колебаний, в проведенных экспериментах довольно мала (в пределах от 0,10 до 0,33%), отмеченная согласованность результатов не является убедительным доказательством справедливости теоретической формулы. Здесь можно заметить, что Педерсен ² на опыте изучал влияние величины амплитуды колебаний на вычисляемые значения коэффициента поверхностного натяжения и, используя бо́льшие значения этих амплитуд, получил результаты, которые, как можно показать, находятся в очень хорошем согласии с обсуждаемой формулой.

² Р. О. Pedersen. Phil. Trans. Roy. Soc., 1907, A207, 371.

В других экспериментах длина волны измерялась только на более коротких участках струи, которые, однако, находились на достаточном расстоянии от отверстия, так что значения длины волны оставались постоянными. В качестве примера такого измерения можно привести данные, полученные на трубке 1 при напоре порядка 70 см.