Синхронизатор орбитального движения Луны

Действительно, именно такие, как у вариации, положения нулей и максимумов, для поправки в видимую долготу Луны, должны иметь место, если двумерное движение Луны и одномерные колебания Земли сфазированы следующим образом: в моменты квадратур Земля находится на максимальном удалении от центра колебаний, причём в сторону, противоположную Луне, а в моменты сизигий Земля проходит через центр колебаний. Чисто геометрически, амплитудное значение поправки видимой долготы Луны (при значениях D, равных p ¤ 4, 3p ¤ 4, 5p ¤ 4, 7p ¤ 4) составляет D l L» bЧ sin 45o cos45o /RL, где b — амплитуда колебаний Земли, соответствующая вышеупомянутым колебаниям её гелиоцентрической долготы (6І.4). При b = 4640 км, D l L» 1245І. К этому чисто геометрическому эффекту следует добавить кажущееся смещение Луны из-за того, что её видимая долгота определяется не в системе барицентра Земля-Луна, а в геоцентрической системе отсчета. Это кажущееся смещение имеет такую же величину и знак, что и чисто геометрический эффект, поэтому получаемое в итоге выражение для поправки видимой долготы Луны приобретает вид 2D l Lsin 2D = 2490І sin 2D, где амплитуда всего на 5 % превышает амплитуду вариации по Брауну [4,11]. Теперь заметим, что, при обсуждаемых двумерном движении Луны и одномерных колебаниях Земли, должны также иметь место периодические изменения геоцентрического расстояния до Луны. Амплитуда кривой этих изменений, переходящей нули в серединах между сизигиями и квадратурами, должна составлять» 1.41(b /2), при этом амплитуда соответствующих изменений горизонтального параллакса Луны составила бы 1.41(b /2)rE /(RL)2» 29І.19. Как упоминалось выше, у Брауна соответствующий вариации периодический член в разложении синуса горизонтального параллакса Луны имеет амплитуду 28І.33.

С учётом вышеизложенного, вариация и соответствующие ей изменения горизонтального параллакса Луны могут быть объяснены именно «невзаимной» кинематикой пары Земля-Луна, т. е. двумерным движением Луны и одномерными колебаниями Земли — около «центра системы». Мы не можем утверждать, что вывод об этих одномерных колебаниях Земли подтверждается данными Астрономических ежегодников, но, тем не менее, в приведённых там данных о геоцентрическом расстоянии до Солнца мы не усматриваем синодической волны с амплитудой 4640 км.

Теперь попробуем объяснить происхождение «невзаимной» кинематики пары Земля-Луна.

Синхронизатор орбитального движения Луны.

Ясно, что колебания Земли и её частотной воронки, вперёд-назад вдоль локального участка околосолнечной орбиты, порождаются не воздействиями Луны и не воздействиями Солнца. Нам придётся допустить, что эти колебания были специально организованы, для чего в алгоритм, управляющий тяготением пары Солнце-Земля [21], потребовалось внесение модификации. Эта модификация, как можно предположить, заключалась в добавлении слабой амплитудной модуляции гравитационной постоянной исключительно для пары Солнце-Земля — что, надо полагать, не сильно усложнило базовый алгоритм. Такая модуляция, с периодом в синодический месяц, практически не сказывается на текущем расстоянии между Солнцем и Землёй, и поэтому должна приводить лишь к соответствующей модуляции орбитальной скорости земной частотной воронки. При известной амплитуде b соответствующих линейных колебаний, можно рассчитать необходимую для этого амплитуду модуляции гравитационной постоянной: D G/G =2D V /V =4p b /VTSIN, где V» 30 км/с — средняя орбитальная скорость Земли, D V — амплитуда модуляции этой скорости, TSIN — синодический месяц. Подставляя численные значения, получаем, что D G/G» 7.6Ч 10-4, т. е. модуляция оказывается, действительно, слабой.

Теперь ответим на вопрос о том, зачем потребовалась такая модуляция гравитационной постоянной для пары Солнце-Земля. Вследствие этой модуляции, как можно видеть, земная частотная воронка не находится в чистом орбитальном «свободном падении», а испытывает периодические ускорения-замедления хода своего орбитального движения, так что Луна-болванка движется по склонам этой «болтающейся» частотной воронки. Из равенства синодическому месяцу периода этой «болтанки» напрашивается вывод: принудительные колебания земной частотной воронки требуются для того, чтобы быть синхронизатором орбитального движения Луны, играя роль параметрического задатчика периода её обращения. Речь идёт именно о синодическом периоде, поскольку синхронизирующее воздействие, практически, всегда ортогонально линии Солнце-Земля. Заметим: равенство синодическому месяцу периода синхронизации приобретает совершенно особенное значение, если верна высказанная в [22] догадка о том, что земная частотная воронка, по мере своего годичного движения вокруг Солнца, медленно поворачивается относительно «неподвижных звёзд», делая один собственный оборот за год — т. е. что она обращена к Солнцу всё время «одной и той же стороной».