Большая Советская Энциклопедия (АЛ)

Альфа'н (Halphen) Луи (4.2.1880, Париж, — 7.10.1950, там же), французский историк-медиевист, специалист по истории (преимущественно политической) Франции 8—12 вв., особенно периода Каролингов . Член Академии надписей (с 1933). В 1910—1928 профессор университета в Бордо, с 1934 — Сорбонны. Подвергаясь преследованиям со стороны немецко-фашистских оккупантов во время 2-й мировой войны, бежал из Франции; в 1944 вернулся в Париж. А. принадлежат многочисленные источниковедческие исследования. А. возглавлял с 1923 одно из лучших в 20 в. серийных изданий средневековых источников «Классики истории средневековой Франции». Совместно c Ф. Саньяком издал серию «Народы и цивилизации» (1926—52) (т. 5—6 написаны А.).

  Соч. (кроме указ. в ст.): Etudes critiques sur l'histoire de Charlemagne, P., 1921; Charlemagne et l'Empire Carolingien, P., 1949.

  Лит.: Perroy E., L'oeuvre historique de Louis Halphen, «Revue historique», 1951, t. 206, № 2; Vercauteren F., Louis Halphen, Necrologie, «Moyen âge», 1951, t. 57, № 1—2.

Аль-Фараби

Аль-Фара'би (870 — 950), арабоязычный мыслитель, учёный-энциклопедист, см. Фараби .

Альфа-распад

А'льфа-распа'д (a-распад), испускание альфа-частиц атомными ядрами в процессе самопроизвольного (спонтанного) радиоактивного распада (см. Радиоактивность ). При А.-р. из радиоактивного («материнского») ядра с атомным номером Z и массовым числом А испускается ядро гелия  (a-частица), т. е. два протона и два нейтрона в связанном состоянии; в результате А.-р. образуется конечное («дочернее») ядро с атомным номером Z = 2 и массовым числом А = 4. Так, например, радий испускает a-частицу и переходит в радон ().

  Известно (1968) около 200 a-радиоактивных ядер; большая часть их тяжелее свинца (Z > 82). Некоторое количество a-радиоактивных изотопов имеется в области значений Z < 82 среди ядер с недостаточным количеством нейтронов, т. н. нейтронодефицитных ядер (см. Ядро атомное ). Так, в области редких земель имеется несколько a-радиоактивных ядер (например, ). Экспериментальному обнаружению a-активных ядер с А < 200 мешают огромные времена жизни (см. Время жизни ), характерные для ядер с небольшой энергией А.-р. (см. ниже).

  При А.-р. определённого радиоактивного изотопа вылетающие a-частицы имеют, грубо говоря, одну и ту же энергию. Энергия, выделяющаяся при А.-р., делится между a-частицей и ядром в отношении, обратно пропорциональном их массам. Для разных изотопов энергия a-частиц различна. Она тем больше, чем меньше период полураспада T_1/2 данного изотопа (или его время жизни). У всех известных a-радиоактивных изотопов энергия a-частиц лежит в пределах от 2 Мэв до 9 Мэв. Времена жизни a-радиоактивных ядер колеблются в огромном интервале значений, примерно от 3•10^-7 сек для ²¹² Po до 5•10¹⁵ лет для ¹⁴² Ce. Времена жизни и энергии a-частиц приведены в таблице в ст. Изотопы ; там же указаны и все a-радиоактивные изотопы.

  a-частицы теряют энергию при прохождении через вещество главным образом при их взаимодействиях с электронными оболочками атомов и молекул, при которых происходит ионизация и тех и других, возбуждение и, наконец, диссоциация молекул. Для полной потери энергии a-частицы требуется очень большое число столкновений (10⁴ —10⁵ ). Поэтому в среднем все a-частицы данной энергии проходят примерно одинаковые пути с небольшим разбросом (3—4% ). Так как столкновение тяжёлой a-частицы с лёгким электроном не может заметно изменить направление её движения, то этот путь — пробег a-частицы — прямолинеен.

  Т. о., a-частицы данной энергии имеют вполне определённый пробег до остановки; например, в воздухе при нормальном атмосферном давлении и комнатной температуре a-частицы имеют пробеги приблизительно от 2,5 до 8,5 см. По длине следов a-частиц в камере Вильсона можно качественно определить изотопный состав радиоактивного образца. На рис. 1 приведена фотография следов a-частиц, испускаемых при А.-р.

  При вылете из ядра a-частица испытывает действие двух различных сил. Очень большие по величине и действующие на близком расстоянии ядерные силы стремятся удержать частицу внутри ядра, в то время как кулоновское (электрическое) взаимодействие возникшей a-частицы с остальной частью ядра обусловливает появление силы отталкивания.

  На рис. 2 показана зависимость потенциальной энергии взаимодействия a-частицы с конечным ядром (ядром, остающимся после вылета a-частицы) от расстояния до центра ядра. Из рис. видно, что a-частица должна при вылете преодолеть потенциальный барьер .