Большая Советская Энциклопедия (КО)

Рис. 1. Космодром: А, Б, В — стартовые позиции космодрома: Г — техническая позиция; 1 — кабель-заправочная башня; 2 — башня обслуживания; 3 — станция заправки топливом космических объектов; 4 — монтажно-испытательный корпус космических объектов; 5 — здание вертикальной сборки; 6 — компрессорная станция; 7 — выносной командный пункт; 8 — хранилище и заправочная станция окислителя; 9 — ресиверная; 10 — бассейн с водой системы пожаротушения; 11 — командный пункт; 12 — газоотражатель; 13 — газоотводный канал; 14 — пусковая система; 15 — башня для приборов наведения ракеты по азимуту; 16 — гусеничный транспортёр; 17 — радиолокационная станция; 18 — укрытие для расчёта; 19 — хранилище и заправочная станция горючего; 20 — то же водорода; 21 — к испарительным площадкам.

Рис. 2. Здание вертикальной сборки ракет: 1 — высотная часть; 2 — малый пролёт; 3 — здание командного пункта; 4 — собранная ракета-носитель; 5 — кабель-заправочная башня; 6 — гусеничный транспортёр; 7 — вторые ступени ракеты; 8 — третья ступень ракеты (в процессе проверки); 9 — космический объект.

Космоидная чешуя

Космо'идная чешуя', чешуя древних кистепёрых и двоякодышащих рыб, наружная поверхность которой образована слоем космина (отсюда название) — сплошным «паркетом» тесно сомкнутых кожных зубов. Сверху К. ч. покрыта твёрдым эмалеподобным дентином, придающим ей характерный блеск. Космин подстилается слоем губчатой кости; в основании К. ч. лежит мощный слой пластинчатой кости — изопедина. В эволюции кистепёрых и двоякодышащих наружный и губчатый слои К. ч. постепенно редуцируются. У современной кистепёрой рыбы латимерии на поверхности чешуи сохранились отдельные бугорки дентина.

Космологическая постоянная

Космологи'ческая постоя'нная, постоянная L, которую А. Эйнштейн в 1917 ввёл в свои уравнения тяготения (1916), чтобы они могли иметь решения, описывающие стационарную Вселенную, и удовлетворяли требованию относительности инерции (см. Относительности теория ). Физический смысл введения К. п. заключается в допущении существования особых космических сил (отталкивания при L> 0 и притяжения при L< 0), возрастающих с расстоянием. Поскольку требование стационарности Вселенной отпало с открытием разбегания галактик (см. Красное смещение ), Эйнштейн в 1931 отказался от К. п. С тех пор обычно принималось, что L=0. В настоящее время (70-е гг. 20 в.) допускается и др. возможность: К. п. — крайне малая (~10^-55 см^-2 ) величина.

  Лит.: Зельдович Я. Б., Новиков И. Д., Релятивистская астрофизика, М., 1967.

  Г. И. Наан.

Космологические парадоксы

Космологи'ческие парадо'ксы, затруднения (противоречия), возникающие при распространении законов физики на Вселенную в целом или достаточно большие её области. Так, при распространении на Вселенную второго начала термодинамики (без учёта гравитации) в прошлом делался вывод о необходимости тепловой смерти ; возраст Метагалактики в теории нестационарной Вселенной (см. Космология ) до 50-х гг. 20 в. оказывался меньше возраста Земли. Однако обычно под К. п. понимают два конкретных парадокса, возникающих при космологическом применении законов классической (ньютоновой) физики: фотометрический (парадокс Шезо — Ольберса, название по имени швейцарского астронома Ж. Шезо, 1744, и немецкого астронома Г. В. Ольберса, 1826) и гравитационный (парадокс Неймана — Зелигера, название по имени немецких учёных К. Неймана и Х. Зелигера, 19 в.). Эти парадоксы (К. п. в узком смысле слова) преодолены релятивистской космологией. Классическая физика затрудняется объяснить, почему ночью темно: если повсюду в бесконечном пространстве стационарной Вселенной (или хотя бы в достаточно большой её области) имеются излучающие звёзды, то в любом направлении на луче зрения должна оказаться какая-нибудь звезда и вся поверхность неба должна представляться ослепительно яркой, подобной, например, поверхности Солнца. Это противоречие с тем, что наблюдается в действительности, и называлось фотометрическим парадоксом. В релятивистской космологии он не возникает, поскольку из-за красного смещения яркость далёких объектов понижается. Гравитационный парадокс имеет менее очевидный характер и состоит в том, что закон всемирного тяготения Ньютона не даёт какого-либо разумного ответа на вопрос о гравитационном поле, создаваемом бесконечной системой масс (если только не делать очень специальных предположений о характере пространственного распределения этих масс). Для космологических масштабов ответ даёт теория А. Эйнштейна , в которой закон всемирного тяготения уточняется для случая очень сильных гравитационных полей.