Большая Советская Энциклопедия (ШТ)

  Ш. э. был объяснён на основе квантовой механики. Атом (или др. квантовая система) в состоянии с определённой энергией E приобретает во внешнем электрическом поле E_эл дополнит. энергию DE вследствие поляризуемости его электронной оболочки и возникновения индуцированного дипольного момента. Уровень энергии, которому соответствует одно возможное состояние атома (невырожденный уровень), в поле E_эл будет иметь энергию E + DE , т. е. сместится. Различные состояния вырожденного уровня энергии могут приобрести разные дополнительные энергии DE _a (a = 1, 2,..., g где g — степень вырождения уровня; см. Атом ). В результате вырожденный уровень расщепляется на штарковские подуровни, число которых равно числу различных значений DE _a . Так, уровень энергии атома с заданным значением момента количества движения  (h — Планка постоянная, J = 0, 1, 2,..., квантовое число полного момента количества движения) расщепляется в электрическом поле на подуровни, характеризуемые различными значениями магнитного квантового числа m_J ; (определяющего величину проекции момента М на направление электрического поля), причём значениям - m_J и + m_J соответствует одинаковая дополнит. энергия DE , поэтому все штарковские подуровни (кроме подуровня с m = 0) оказываются дважды вырожденными (в отличие от расщепления в магнитном поле, где все подуровни не вырождены; см. Зеемана эффект ).

  Различают линейный Ш. э., когда DE   пропорционально E_эл (рис. 1 ), и квадратичный Ш. э., когда DE пропорционально  (рис. 2 ). В первом случае картина расщепления уровней энергии и получающихся при переходах между ними спектральных линий симметрична, во втором ¾ несимметрична.

  Линейный Ш. э. характерен для водорода в не слишком сильных полях (в полях ~10⁴ в/см он составляет тысячные доли эв ). Уровень энергии атома водорода с заданным значением главного квантового числа n симметрично расщепляется на 2n — 1 равноотстоящих подуровней (рис. 1 соответствует n = 3, 2n — 1= 5). Компоненты расщепившейся в поле E спектральной линии поляризованы. Если E ориентировано перпендикулярно к наблюдателю, то часть компонент поляризована продольно (p-компоненты), остальные — поперечно (s-компоненты). При наблюдении вдоль направления поля p-компоненты не появляются, а на месте s-компонент возникают неполяризованные компоненты. Интенсивности разных компонент различны. На рис. 3 показано расщепление в результате Ш. э. спектральной линии водорода Н_a (головной линии Бальмера серии ).

   Линейный Ш. э. наблюдается также в водородоподобных атомах (Не+, Li² +, B³ +,...) и для сильно возбуждённых уровней др. атомов (в ряде случаев Ш. э. приводит к появлению запрещенных линий ). Типичным для многоэлектронных атомов является квадратичный Ш. э. с асимметричной картиной расщепления. Величина квадратичного эффекта невелика (в полях ~10⁵ в/см расщепление составляет десятитысячные доли эв ). Для достаточно симметричных молекул, обладающих постоянным дипольным моментом, характерен линейный Ш. э. В др. случаях обычно наблюдается квадратичный Ш. э.

  Важный случай Ш. э. — расщепление электронных уровней энергии иона в кристаллической решётке под действием внутрикристаллического поля E _kp , создаваемого окружающими ионами. Оно может достигать сотых долей эв , учитывается в спектроскопии кристаллов и существенно для работы квантовых усилителей.

  Ш. э. наблюдается и в переменных электрических полях. Изменение положения штарковских подуровней в переменном поле E может быть использовано для изменения частоты квантового перехода в квантовых устройствах (штарковская модуляция, см., например, Микроволновая спектроскопия ).

  Влияние быстропеременного электрического поля на уровни энергии атомов (ионов) определяет, в частности, штарковское уширение спектральных линий в плазме. Движение частиц плазмы и связанное с этим изменение расстояний между ними приводит к быстрым изменениям электрического поля около каждой излучающей частицы. В результате энергетические уровни атомов (ионов), расщепляясь, смещаются на неодинаковую величину, что и приводит к уширению спектральных линий в спектрах излучения плазмы. Штарковское уширение позволяет оценить концентрацию заряженных частиц в плазме (например, в атмосферах звёзд).

  Лит.: Ельяшевич М. А., Атомная и молекулярная спектроскопия, М., 1962; Фриш С. Э., Оптические спектры атомов, М.— Л., 1963; Таунс Ч., Шавлов А., Радиоспектроскопия, пер. с англ., М., 1959.

  М. А. Ельяшевич.

Рис. 1. Зависимость величины расщепления ΔЕ от напряжённости электрического поля E при линейном эффекте Штарка (расщепление уровня атома водорода, определяемого главным квантовым числом n = 3, на 5 подуровней).

Рис. 3. Расщепление линий H_a водорода в электрическом поле. Различно поляризованные компоненты линии (p и s) возникают при определённых комбинациях подуровней.