Читаем Электричество шаг за шагом полностью

Р-111. СУПЕРГЕТЕРОДИН — ПРИЁМНИК, ЛУЧШЕ КОТОРОГО ПОКА НЕТ. Мы уже знаем, что если через нелинейный элемент пропустить синусоидальный ток, то он перестанет быть синусоидальным. Он будет искажён, появится его спектр — набор синусоидальных составляющих разных частот. А что будет, если через нелинейный элемент одновременно пропустить два тока с разными частотами? Ответ прост — искажен будет каждый из них, и в итоге мы получим два спектра в общем выходном проводе. Но это ещё, оказывается, не всё — в спектре появятся составляющие, рождённые именно совместным появлением двух токов в нелинейном элементе. Если, например, пропустить через него токи с частотами 300 и 400 кГц, то кроме гармоник каждого из них (в нашем примере 600, 900 кГц и далее, а также 800, 1200 кГц и далее) в спектре появятся составляющие с частотами 700 и 100 кГц. Первая из этих частот называется суммарной и численно равна fcyм = 300 + 400 = 700 кГц. Вторая частота разностная, она равна fр = 400–300 = 100 кГц.

Все рассказанное можно считать коротким предисловием к ещё более короткому рассказу о радиоприёмнике по имени супергетеродин. Он широко используется в радиолах, телевизорах, сотовых телефонах, военных системах радиосвязи, переносных приёмниках. В наиболее простом варианте (1) всё начинается с нелинейного элемента (транзистор Т1), который называется преобразователь частоты. На его вход подаются два переменных тока — сигнал принимаемой станции с частотой fс и сигнал вспомогательного генератора по имени гетеродин с частотой fг Контур, выполняющий роль коллекторной нагрузки, настроен на разностную, или иначе промежуточную, частоту fпр = fгfc. Далее следуют еще два усилительных каскада (Т3, Т4) и четыре контура LпрCпр, настроенных на fпр. Четыре контура (контуров может быть и больше, так как их не перестраивают) совместно создают острую резонансную кривую (2), то есть сильное подавление соседних станций. Чтобы перестроиться на другую станцию, достаточно изменить частоту гетеродина и создать fпр с сигналом этой другой станции. Одновременно, правда, нужно перестроить и входной контур LкCк, который должен подавить далекую, к счастью, по частоте, как её называют, зеркальную помеху (fзр). Её сигнал мог бы создать с гетеродином ещё один сигнал промежуточной частоты (fпч (ЗП)), от которого после преобразователя уже не избавишься.

Перейти на страницу:

Похожие книги

Квантовая механика и интегралы по траекториям
Квантовая механика и интегралы по траекториям

Оригинальный курс квантовой механики, написанный на основе лекций известного американского физика, лауреата Нобелевской премии Р. П. Фейнмана. От всех существующих изложений данная книга отличается как исходными посылками, так и математическим аппаратом: в качестве отправного пункта принимается не уравнение Шрёдингера для волновой функции, а представление о бесконечномерном интегрировании по траекториям. Это позволяет наглядным и естественным образом связать квантовое и классическое описания движения. Формализм новой теории подробно развит и проиллюстрирован на примере ряда традиционных квантовых задач (гармонический осциллятор, движение частицы в электромагнитном поле и др.). Книга представляет интерес для широкого круга физиков — научных работников, инженеров, лекторов, преподавателей, аспирантов. Она может служить дополнительным пособием по курсу квантовой механики для студентов физических специальностей.

Ричард Филлипс Фейнман , Ю. Л. Обухов

Физика / Образование и наука