Мир вокруг нас

Как и пи-мезон, электрослабые бозоны, в той конфигурации, что представлена на рис. 237 — отражают поле, образовавшееся в процессе «поднятия» (включающего процесс разделения взаимодействий) при Большом Взрыве. Исходя из наглядной геометрии, можно показать, что образование электрослабого и сильного (мезонного) полей — должно было происходить одновременно: если (мысленно) надавить на альфа-частицу сверху, оба поля исчезают одновременно, см. рис. 238.

Рис. 237.Z⁰-бозон (и W-бозоны) в альфа-частице

Рис. 238

Электрослабое поле — расположено прямо напротив мезонного, являясь как бы его зеркальной противоположностью. Из-за нарушения симметрии (при откалывании грани = электрона), оба поля, геометрически — неравноценны: Если рассмотреть сам квант электрослабого поля (учитывая не только верхние, но и «нижние» части частиц, как показано на рис. 239), то видно, что электрослабый бозон не похож ни на одну из рассматривавшихся ранее, частиц: Эпицентры кварков в нём — не совпадают, а замкнутое движение на «полюсе» — оказывается незамкнутым в «нижней» части частицы (рис. 239). Т. е. верхняя и «нижняя» части электрослабого бозона — не совпадают друг с другом (чего не наблюдалось ни у одной из других элементарных частиц, но что неизбежно следует из занимаемого бозоном, места, в образующейся, в процессе поднятия, выгодной геометрии ядра гелия 4, см. рис. 240). Для существования частицы в таком состоянии, определённо требуется более высокая степень дислоцированности, и сама частица — напоминает сильно возбуждённое, почти «разорванное» состояние мезона. Из этого — можно предположить и причину сильного различия масс электрослабого бозона, и мезона: так, нейтральный пи-мезон — в 264 раза тяжелей электрона, а Z⁰-бозон — примерно в 178 500 раз, что на три порядка больше. Из высокой массы (и «неправильной» геометрии) — можно также увидеть причину очень короткого времени жизни электрослабых бозонов, и наибольшего короткодействия слабых полей.

Рис. 239

Рис. 240

Итак, мы рассмотрели первую реакцию, из реакций горения водорода в звёздах, что связано с рассмотрением электрослабого взаимодействия (в т. ч. его квантов), и т. о. дальнейшим рассмотрением уровня элементарных частиц и вакуума (что ещё будет продолжено, в отношении электрослабого поля, чуть позже).

Некоторые последующие реакции горения водорода — аналогичны реакциям горения дейтерия (основная из которых — уже рассматривалась ранее), только ядра дейтерия, в случае горения водорода — всё время возникают вновь, в рассмотренной реакции слабого взаимодействия. Основные реакции горения водорода (в звёздах с массой менее (примерно) 1,5 масс Солнца) — представлены на рис. 241. В конечном итоге, из ядер водорода, как видно, образуются выгодные ядра гелия, т. е. альфа-частицы (выгода которых, вытекающая из их наглядного (геометрического) строения, рассматривалась ранее).

Рис. 241 ^[XXVI].Горение водорода в т. н. протон-протонной цепочке (преобладает в звёздах с массой менее 1,5 массы Солнца; процентные соотношения реакций — приведены для Солнца); примечания: pp, pep, hep — названия реакций; ppI, ppII, ppIII — разветвления протон-протонной цепочки

В реакции, следующей за реакцией слабого взаимодействия, т. е. во второй реакции на рис. 241, как и в ряде других реакций на этом рис. — наблюдается вылет гамма-кванта (фотона). Фотон, как известно — является квантом электромагнитного поля, входящего в состав электрослабого взаимодействия (= объединяющего электромагнитное и слабое поля), где фотон выступает наравне с рассматривавшимися выше, Z⁰- и W-бозонами (как уже говорилось — согласно электрослабой теории Вайнберга-Глэшоу-Салама). Согласно этой теории, электромагнитное и слабое взаимодействия (переносимые фотонами и Z⁰- и W-бозонами соответственно) — являются не более как различными проявлениями единого электрослабого поля, т. к. теряют различия (объединяются), при концентрации энергии выше порядка 100 ГэВ, — достаточной для рождения массивных Z⁰- и W-бозонов в реальном виде. (Этот же порядок энергии — оказался достаточен и для рождения бозона Хиггса, предсказываемого теорией).

Обратимся к этим, и др. вопросам электрослабого сектора — с т. зр. наглядной геометрии, и т. о. продолжим рассмотрение электрослабого взаимодействия: