Читаем Трактат об электричестве и магнетизме. Том 2. полностью

Трактат об электричестве и магнетизме. Том 2.

45. Максвелл различает полную электродвижущую силу, которая совпадает с современным понятием ЭДС, и электродвижущую силу в точке, или интенсивность (напряжённость) электродвижущей силы, которая на современном языке есть просто напряжённость электрического поля и совпадает с только что введённой (в п. 44) результирующей электродвижущей напряжённостью.

51. Здесь и во многих местах далее Максвелл приводит экспериментальные данные без достаточно подробных оговорок условий или обстоятельств, при которых они получены. Наверное, он не преследовал при этом справочных целей, а хотел пояснить некоторые тенденции. Почти все данные о численных значениях физических величин можно почерпнуть, например, из «Таблиц физических величин» (Справочник под ред. акад. И. К. Кикоина. М.: Атомиздат, 1976). Что же касается недоговоренностей, содержащихся в тексте, они оставлены в неприкосновенности.

52. К этому времени Максвелл уже приступил к подготовке к печати трудов Кавендиша, которые затем были изданы под его редакцией. (The Electrical Researches of Henry Cavendish/ Ed. J. C. Maxwell. Cambridge: Cambr. University Press, 1879.)

52. Здесь приходится сталкиваться с очень многозначной терминологией, оттенки которой трудно передать по-русски. Максвелл вводит термин Specific Inductive Capacity - удельную индуктивную ёмкость диэлектрика, которую потом совмещает с диэлектрической проницаемостью или диэлектрической постоянной. Одновременно он оперирует с ёмкостью (capacity) конденсатора, которая в точности совпадает с нашим понятием ёмкости. Далее, однако, он будет употреблять аналогичные понятия и для магнитных полей, где возникает Specific Magnetic Inductive Capacity, которую уже невозможно перевести как «магнитная ёмкость среды», так как это создавало бы у современного читателя ассоциации, на которые Максвелл вряд ли мог рассчитывать. Поэтому здесь и далее слово capacity в значении проницаемость переводится как «способность», а термин «ёмкость» употребляется только в современном его значении.

59. Д. Д. Томсон обратил внимание на то, что утверждение Максвелла о единственности распределения должно быть видоизменено,- распределение, указанное Максвеллом, является одним из многих, приводящих к нужному механическому воздействию.

80. Максвелл часто направление действия силы ставит в соответствие с выбранным знаком заряда, не делая специальных оговорок. Так, фраза «напряжённость должна быть направлена по нормали к поверхности, равняться 4 и действовать в наружном направлении» подразумевает, что >0, а при <0 отрицательная напряжённость действует в наружном направлении, т.е. напряжённость направлена внутрь.

82. Максвелл не различает здесь силовую трубку (образованную линиями напряжённости поля) и трубку индукции (образованную линиями электрической индукции), но фактически далее он говорит о последней, см. конец п. 82.

82. В формуле R=-4, в отличие от п. 80, напряжённость считается направленной из трубки, т.е. внутрь проводника.

87. Величины q_rs=de_r/dV_s, называемые в современной литературе ёмкостными коэффициентами, Максвелл разделяет на собственные емкостные коэффициенты q_rr, называя их ёмкостями, и на взаимные емкостные коэффициенты q_rs(r=s), называя их коэффициентами взаимной индукции. Эта терминология здесь сохранена, хотя было бы правильнее говорить об электростатической индукции, тем самым избегая терминологического совпадения с коэффициентами взаимной индукции контуров с токами.

96 г. Как заметил Д. Д. Томсон, стоящий в правой части (4b) интеграл ^2d не должен распространяться на объём малой сферы, внутри которой имеет особенность; это уже учтено последним членом в левой части (4b).

97 а. В формулах (10), (11) и далее нормаль ' направлена внутрь, а нормаль - наружу.

98. Раздел этот, посвящённый функции Грина, снабжён отдельной нумерацией формул (1) - (6); далее, в п. 99а, продолжается нумерация формул п. 97.

102 в. Приводим комментарий Д. Д. Томсона: «Полученные выражения для поверхностных плотностей заряда не очень строгие и не совпадают с результатами, полученными точными методами для случая двух сфер, двух цилиндров, сферы и плоскости, цилиндра и плоскости, расположенных близко друг к другу. Выражения для поверхностной плотности заряда могут быть найдены следующим образом. Обозначим ось симметрии через z, она пересечёт эквипотенциальные поверхности под прямыми углами. Пусть R и R - главные радиусы кривизны эквипотенциальной поверхности в точке пересечения её с осью z, тогда условие солеиоидальности в проекции на z, как нетрудно показать, будет таким:

d^2V

dz^2