Тунгусское сияние

Но самое удивительное то, что возникнув, флюксы далее способны к неограниченному увеличению своей длины уже без участия монополей - за счет захвата своими концами (магнитными полюсами) атомных частиц.

Как мы уже знаем, ничто не запрещает флюксам захватывать атомы (сферические) и встраивать их электроны и кварки в оболочки цилиндрического атома с его кварковым ядром, увеличивая тем самым длину флюкса-"захватчика". В этом последнем случае мы имеем возможность безграничного удлинения кваркового флюкса в обычном веществе. Энергия и скорость роста флюксов. При захвате трех валентных кварков каждого нуклона должна выделяться энергия порядка энергии соответственно "удлиняющегося" магнитного поля ru- флюкса (60 МэВ, см. задачу 1 ). Если в ядре много нуклонов, то при их захвате можно ожидать выделения энергии порядка 1 ГэВ. Наиболее эффективен захват сферических ядер (или их нуклонов) на полюса флюкса, где меньше сила кулоновского отталкивания и больше сила магнитного притяжения к магнитному полюсу.

Задача: Оцените частоту захватов атомов магнитным полюсом флюкса.

Какая мощность при этом может выделяться? Решение. Полагая магнитный момент оболочки атома (иона) ц порядка магнетона Бора, а магнитный заряд полюса (квазимонополя) минимальным дираковским е " 70 е, найдем силу магнитного притяжения атомной частицы к полюсу F = 211 е /а^ "10 дины (10 наноньютонов), энергию Е = цН=це /а^="3-10 ^эрг=2эВ(Н-напряженность магнитного поля монополя на расстоянии а), ускорение F /т = 10^ см-с ^, время прохождения захваченной атомной частицы с массой m через монополь -10 ^ с и её скорость порядка 10^ см/с (10 км/с) при радиусе атомной частицы а = 10^ см и её массе порядка 10'^ г. "Падая" под действием магнитного притяжения на магнитный полюс (монополь или квазимонополь), атомная частица (ион) своим кулоновским полем увлекает свое атомное ядро. Ядро, как всякая заряженная частица в сильном магнитном поле, движется преимущественно по радиально сходящимся к центру полюса силовым линиям магнитного поля "как по рельсам" и неминуемо пройдет через его центр. В этом состоит механизм "самонаведения" ядра атомной час.тицы на магнитный полюс (монополь или квазимонополь).

Если магнитный полюс находится внутри или на поверхности плотного вещества с расстоянием между атомами порядка 10^ см, из-за указанного выше эффекта магнитного притяжения с "самонаведением" ядра в секунду может происходить порядка 10^ ядерных взаимодействий.

Выделение энергии около 1 ГэВ при захвате нескольких или даже всех нуклонов каждого взаимодействующего с монополем ядра в плотном веществе дает мощность порядка Ю^ГэВ в секунду или 10 кВт,

Отметим, что мощность такого же порядка будет выделяться и при эффекте Рубакова, характерном для "стандартных" pt-монополей.

Вопрос: С какой скоростью будет удлиняться ru- флюкс в плотном (обычном твердом или жидком атомном, молекулярном) веществе?

Ответ: При найденной выше частоте захватов атомов полюсом (ruмонополем) в плотном веществе скорость роста (удлинения кваркового флюкса) может достигать 10 см/с. Вопрос: С какой скоростью будет удлиняться ru- флюкс в веществе с ядерной плотностью (в ядерной материи)? Ответ: Возможно удлинение со скоростью порядка 100 км/с. Блокировка и активизация роста флюксов. Напомним, что магнитный полюс кваркового флюкса - ru- монополь - как магнитный "заряд" почти идентичен дираковскому (d-монополю). За исключением двух своих характеристик: ru- монополь имеет сравнительно большой радиус г* " 5 фм и, возможно, положительный электрический заряд. Всегда, правда, частично компенсированный близко расположенной около ядра электронной оболочкой.

Положительный заряд полюса флюкса может приостановить его рост из-за кулоновского отталкивания захваченных ru -монополем сферических (обычных) атомных ядер (или протонов) от электрически заряженного ядра флюкса.

Кроме того, как мы знаем, у флюксов возможно "самозамыкание" магнитных полюсов (флюонизация).

Бесполюсные флюон и флюксон могут практически не захватывать атомные ядра (разве только с их цилиндрической поверхности).

Монополь любого типа с полностью блокированной ядерной активностью назовем латентным монополем [latentis полатыни - скрытый, невидимый]. Очевидно, что латентные ru- монополи (квазимонополи) не обеспечивают роста своего кваркового флюксоида.

Теперь давайте на простых "мысленных" примерах посмотрим, как можно "родить" активные "свежие" ru- монополи, если мы имеем "закрепленный" в кристалле линейный атом.

Мысленно "закрепим" линейный атом, "обвивая" нитью флюкса обычные (сферические) атомы кристалла до получения пространственной сетки трехмерного (объемного) "кружева" из одного линейного атома.

Вопрос (предварительный): Оцените длину и массу флюкса, обвивающего (однократно) каждый атом в 1 куб. см кристалла.

Ответ: В одном кубическом сантиметре твердого тела содержится около 10^ атомов.

Обвивающая один атом петля должна иметь длину около 2тс-10'* см. Значит все петли должны иметь длину около 6.10^ см. Масса флюкса такой длины будет не менее 60 кг.