Большая Советская Энциклопедия (НЕ)

Нейтро'нная о'птика, раздел нейтронной физики, изучающий ряд явлений, имеющих оптические аналогии и возникающих при взаимодействии нейтронных пучков с веществом или полями (магнитным, гравитационными). Эти явления характерны для медленных нейтронов . К ним следует отнести: преломление и отражение нейтронных пучков на границе двух сред, полное отражение нейтронного пучка от границы раздела (наблюдаемое при определённых условиях), дифракцию нейтронов на отдельных неоднородностях среды (рассеяние нейтронов на малые углы) и на периодических структурах (см. Дифракция частиц ). Для некоторых веществ при отражении и преломлении возникает поляризация нейтронов, с которой (в первом приближении) можно сопоставить круговую поляризацию света . Неупругое рассеяние нейтронов в газах, жидкостях и твёрдых телах имеет аналогию с комбинационным рассеянием света .

  В ряде явлений Н. о. преобладающее значение имеют волновые свойства нейтронов. Длина волны l нейтронов определяется массой нейтронов m = 1,67 10^-24 г и их скоростью v:

  l = h/mv,      (1)

где h — Планка постоянная (см. Волны де Бройля ). Средняя скорость тепловых нейтронов v = 2,2·10⁵ см/сек, для них — длина волны l = 1,8·10^-8 см, т. е. того же порядка, что и для рентгеновских лучей . Длины волн самых медленных нейтронов (ультрахолодных, см. ниже) такие же, как у ультрафиолетового и видимого света. Аналогию между пучками нейтронов и электромагнитными волнами подчёркивает и тот факт, что нейтроны так же, как и фотоны, не имеют электрического заряда. Вместе с тем природа нейтронных и электромагнитных волн различна. Фотоны взаимодействуют с электронной оболочкой атома, тогда как нейтроны — в основном с атомными ядрами. Нейтрон обладает массой покоя, что позволяет применять для нейтронных исследований методы, не свойственные оптике. Наличие у нейтрона магнитного момента обусловливает магнитное взаимодействие нейтронов с магнитными материалами и магнитными полями, отсутствующее для фотонов.

  Развитие Н. о. началось в 40-х гг. (после появления ядерных реакторов ). Э. Ферми ввёл для описания взаимодействия нейтронов с конденсированными средами понятие показателя преломления n. При прохождении нейтронов через среду происходит их рассеяние атомными ядрами. На языке волн это означает, что падающая нейтронная волна порождает вторичные волны, когерентное сложение которых определяет преломленные и отражённые волны. В результате взаимодействия нейтронов с ядрами изменяется скорость, а, следовательно, длина волны l₁ нейтронов в среде по сравнению с длиной волны l в вакууме. В обычных условиях, когда поглощением нейтронов на пути порядка l₁ можно пренебречь (так же как в оптике): n = l/l₁ . Из соотношения де Бройля следует, что n = l/ l₁ = v₁ /v.

  Если U — средний по объёму среды потенциал взаимодействия нейтронов с ядрами, то при попадании в среду нейтрон должен совершить работу. Его начальная кинетическая энергия E = mv² /2 в среде уменьшается: E ₁ = E - U. При U > 0 скорость нейтронов в среде уменьшается v ₁ < v, l₁ > l и n < 1. При U < 0 скорость возрастает и n > 1. Если ввести для нейтронных волн величину, аналогичную диэлектрической проницаемости : e = n² , то: e = l² /l₁ ² = v₁ ² /v² = E ₁ /E . Потенциал U = h² Nb /2pm, откуда:

  e = n² = 1 — h² Nb/ pm² v² .      (2)

Здесь b — когерентная длина рассеяния нейтронов ядрами, a N — число ядер в единице объёма среды. Для большинства веществ b > 0, и формуле (2) можно придать вид:

  Нейтроны со скоростью v < v₀ имеют энергию E < U, для них n² < 0, т. е. показатель преломления мнимый. Такие нейтроны не могут преодолеть силы отталкивания среды и полностью отражаются от её поверхности. Они получили название ультрахолодных нейтронов . Для металлов v₀ ~ м/сек (например, для Cu v₀ = 5,7 м/сек ).

  Скорость тепловых нейтронов в несколько сот раз больше, чем ультрахолодных, и n близко к 1 (1 — n » 10^-5 ). При скользящем падении на поверхность плотного вещества пучок тепловых нейтронов также испытывает полное отражение, аналогичное полному внутреннему отражению света. Это имеет место при углах скольжения j £ j_кр , т. е. при углах падения

Критический угол определяется из условия:

  Например, для меди j_кр = 9,5'. Можно показать, что условие полного отражения (4) эквивалентно требованию: v_z £ v₀ , где v_z — компонента скорости нейтрона, нормальная к отражающей поверхности. Скорость холодных нейтронов в несколько раз меньше, чем тепловых, а угол j_кр — соответственно больше.