Древнеарийская философия том 1 и том 2

При трансформации пятого слагаемого второго выражения цепочки преобразований (ФМ2.28) использовалась третья формула блока формул (ФМ1.6), и потому его знак противоположен знаку пятого слагаемого третьего выражения цепочки преобразований (ФМ2.28). Четвёртое выражение цепочки преобразований (ФМ2.28) получается из третьего выражения цепочки преобразований (ФМ2.28) при группировке вместе однотипных компонент тензооктаниона.

Оно совместимо с выражением (ФМ2.27), и данное замечание позволяет провести операцию их покомпонентного сложения. Для пространственных компонент тензооктаниона здесь получаются уравнения блока уравнений (ФМ2.29).

(ФМ2.29)

Уравнения блока уравнений (ФМ2.29) являются «волновыми уравнениями» распространения света, выводимыми, в отличие от современной науки, весь прозрачно и естественно. Они представляют собой следствие алгебраического выражение компоненты связности волновой функции и отражают связность эфира с точки зрения перспектив его развития.

Уравнение непрерывности электрического заряда. В проводимой операции покомпонентного сравнения тензооктанионов осталось обработать временную ковариантную компоненту. Подобный шаг даёт уравнение (ФМ2.30).

(ФМ2.30)

Уравнение (ФМ2.30) в современной физике называется «уравнением непрерывности электрического заряда», имеющее отношение на иные свойства переноса. Его запись с использованием оператора дифференцирования по времени, а не по временной координате позволяет отбросить общий множитель, равный величине, обратной скорости света c в вакууме.

Уравнение непрерывности электрического заряда и волновые уравнения являются следствием связности Мироздания. Вместе с уравнениями Максвелла, коль скоро они выведены в алгебре тензооктанионов, они инвариантны относительно любых преобразований координат в ней и представляют собой следствие её операции умножения.

Перестановочность операторов дифференцирования. Вычисление формы Леви волновой функции и вывод волновых уравнений показывает, что оператор Даламбера может быть получен при любом порядке действий оператора дифференцирования по независимому контравариантному тензооктаниону и оператора дифференцирования по комплексно сопряжённому независимому контравариантному тензооктаниону. Подобное обстоятельство, конечно же, свидетельствует о перестановочности данных операторов дифференцирования.

ФМ3. Прочие вопросы

За рамками рассмотрения, разумеется, остаётся множество вопросов, ибо уравнениями Максвелла и следствиями из них рассматриваемая тематика не ограничивается. Вниманию читателя предлагается попытка, работая в алгебре тензооктанионов, насколько такое оказалось возможным, ликвидировать отмеченный пробел.

Принцип минимума Гамильтона для электромагнитного поля. Центральное место в механике занимает принцип минимума Гамильтона. Рассмотрим особенности его применения в предлагаемом варианте электродинамики.

Лагранжиан электромагнитного поля в алгебре тензооктанионов. Основой принципа минимума Гамильтона является лагранжиан системы. В рассматриваемом случае, если опустить несущественный для настоящего рассмотрения множитель в виде обратной скорости света, он задаётся формулой (ФМ3.1).

(ФМ3.1)

Символом s обозначается тензооктанион тока. По сравнению с ситуацией в современной физике, отражая специфику алгебры тензооктанионов, во втором и четвёртом слагаемых изменён порядок умножения.

Необходимо отметить, что лагранжиан, определяемый формулой (ФМ3.1), представляет собой сумму двух комплексно сопряжённых тензооктанионов и потому оказывается действительным числом. В отличие от случая комплексных чисел, ключевую роль в доказательстве данного факта играет порядок сомножителей.

Вывод уравнений. Лагранжиан является подынтегральным выражением принципа минимума Гамильтона. В изучаемой ситуации основой дальнейших действий оказывается формула (ФМ3.2).

(ФМ3.2)

В современной электродинамике принцип минимума Гамильтона, при условии неизменности возможных путей движения системы, используется для вывода второй пары уравнений Максвелла. Первая пара уравнений Максвелла автоматически вытекает из антисимметричного характера тензора электромагнитного поля.

В полную противоположность такому подходу, как и в случае прямого вывода уравнений Максвелла, в основанной на древнеарийской философии электродинамике все четыре уравнения Максвелла из принципа минимума Гамильтона выводятся одновременно. Предполагая неизменность возможных путей развития системы, и используя d как символ вариации, на основании формулы (ФМ3.2) получаем формулу (ФМ3.3).

(ФМ3.3)

Применим в правой части (ФМ3.3) интегрирование по частям. В качестве вспомогательных формул будут использоваться формулы блока формул (ФМ3.4).

(ФМ3.4)