Древнеарийская философия том 1 и том 2

При дальнейшем преобразовании выражения (ФМ3.19) необходимо учесть некоторые свойства векторного анализа. Более конкретно, нужно произвести следующие действия:

·  воспользовавшись тем, что векторное произведение вектора на самого себя, в данном случае вектора напряжённостей электрического поля E и магнитного поля H, тождественно равно 0 (нулю), избавится от второго и восьмого слагаемых выражения (ФМ3.19);

·  учтя, что векторное произведение меняет знак при смене порядка следования в нём векторов, учесть данный факт в шестом слагаемом выражения (ФМ3.19), и затем сложить его с четвёртым слагаемым выражения (ФМ3.19);

·  помня, что скалярное произведение не меняет знак при смене порядка следования в нём векторов, применить такой вывод в пятом слагаемом выражения (ФМ3.19), потом сократив его с третьим слагаемым выражения (ФМ3.19).

Необходимо также учесть, что скалярное произведение вектора или чисто пространственного тензооктаниона с самим собой даёт его квадрат со знаком минус. Учёт же всех произведённых замечаний и раскрытие скобки в выражении (ФМ3.19) позволяет переписать его как выражение (ФМ3.20).

(ФМ3.20)

Выражение (ФМ3.20) и определяет тензооктанион энергии электромагнитного поля, которому в современной физике сопоставляется «четырёхвектор Умова-Пойтинга». По своему физическому смыслу оба данных выражения являются показателями убыли энергии и импульса электромагнитного поля в единицу времени.

Форма Леви функции плотности. Большая мощь алгебры тензооктанионов может навести на мысль о том, что в ней возможно выведение формул, недоступных для современной науки. Подобная мысль тем более имеет основания, что выше такое уже не раз случалось.

Исходное выражение. Вычислим форму Леви функции плотности вероятностей или произведения волновой функции на комплексно сопряжённую себе величину. Результат применения к последнему произведению оператора дифференцирования по контравариантному независимому тензооктаниону задаётся формулой (ФМ3.21).

(ФМ3.21)

При выводе формулы (ФМ3.21) была использована формула дифференцирования произведения двух функций, справедливая не только для действительнозначных функций действительной переменной, но и для функций тензооктанионной переменной, чьи значения могут быть тензооктанионами. Дальнейшее применение оператора дифференцирования по сопряжённому контравариантному независимому тензооктаниону и новый учёт формулы дифференцирования двух функций даёт для формы Леви функции плотности вероятностей формулу (ФМ3.22).

(ФМ3.22)

Представим второе и третье слагаемые правой части формулы (ФМ3.25) в виде суммы двух одинаковых слагаемых, а также воспользуемся тем, что вид формы Леви волновой функции не зависит от порядка применения используемых при её вычислении операторов дифференцирования. Учитывая также уравнения блока уравнений (ФМ3.7) или уравнения Максвелла, и, несколько меняя порядок слагаемых, получаем выражение (ФМ3.23).

(ФМ3.23)

Очевидно, что сумма первых четырех слагаемых правой части выражения (ФМ3.23) есть функция Лагранжа рассматриваемой системы, определяемая формулой (ФМ3.1). Подобное наблюдение позволяет переписать формулу (ФМ3.22) как формулу (ФМ3.24).

(ФМ3.24)

В рамках современной науки формула (ФМ3.1) определяет функцию Лагранжа для классического случая. В то же самое время, связанная с волновой функцией плотность вероятности целиком относится к квантовой теории.

В результате, формула (ФМ3.24) позволяет установить ещё одну связь между несовместимыми в современной физике теориями. Она, конечно же, показывает, что противоречия находятся вовсе не в окружающем мире, а голове исследователя, не знающего или сознательно игнорирующего древнеарийскую философию.

Выявление новой зависимости. Левая часть формулы (ФМ3.24), из-за действительности оператора Даламбера, обоснованной в физико-математическом приложении 2 (ФМ2), и действительности произведения волновой функции на сопряжённую ей величину, представляет собой действительное число. Первое слагаемое правой части формулы (ФМ3.24), будучи определённым формулой (ФМ3.1) лангранжианом L, также является действительным числом.

В результате, сумма второго и третьего слагаемых правой части формулы (ФМ3.24) оказывается действительным числом. Подобное возможно только тогда, когда они представляют сопряжённые друг другу тензооктанионы.

Данное обстоятельство позволяет вычислять их сумму, опираясь на одно слагаемое, путём удвоения его действительной части. Без всяких сомнений, работать следует с тем слагаемым, которое позволяет быстрее прийти к цели.

И третье слагаемое правой части формулы (ФМ3.24) имеет преимущество, хотя бы потому, что второй его сомножитель, являющийся тензооктанионом электромагнитного поля, уже вычислен. Начальный этап вычисления первого сомножителя третьего слагаемого правой части формулы (ФМ3.24) начинается с выражения (ФМ3.25).

(ФМ3.25)