Как А. Эйнштейн электрон разгонял

Пусть падающий свет определяется величинами A, cosϕ, ν (относящимися к системе K).

*****>

Позвольте, а где же угол падения волны на отражающую поверхность и угол отражения, которые и являются определяющими для данного процесса? Как я понимаю в данном наборе он заменен углом ϕ между векторами скорости плоской световой волны и скоростью перемещения отражателя? Но это справедливо только при условии движения отражающей плоскости ξ = 0 в системе k вдоль оси ξ и ее совпадении с осью x системы K. А если это не так? А если отражатель вообще неподвижен?

Ну да ладно, в случае движения вдоль оси ξ/x справедливо полагать, что угол падения равен ϕ. Но тогда, согласно общему механизму отражения, который должен выполняться во всех системах, о чем говорит и А. Эйнштейн в своем принципе относительности, угол падения должен быть равен углу отражения с противоположным знаком. Это должно выполняться и в системе K и в системе k. Кроме того, А. Эйнштейн говорит о плоской волне, а значит фронт волны прямой. В этом случае, в любой точке отражателя, покоящегося или движущегося, говорить о каком-либо угле между нормалью волнового фронта и направлением на источник просто бессмысленно. Тогда, совершенно очевидно, что в обеих системах, если угол падения равен ϕ, то угол отражения будет равен —ϕ.

Кроме того, идеальность отражения поверхности ξ = 0 предполагает, при ее неподвижности, равенство всех параметров падающей и отраженной волны. Наличие движения отражателя должно влиять только на параметры, связанные с распространением отраженной волны, то есть пространственную ее частоту и скорость. Амплитуда же в случае идеального отражения меняться не должна.

Так что к последующим выводам А. Эйнштейна надо относиться весьма скептически, если вообще принимать их всерьез.

<*****

Если смотреть со стороны k, соответствующие величины равны

,

,

.

Для отраженного света, относя процесс к системе k, получим

.

Наконец, преобразуя обратно к стационарной системе K, мы получаем для отраженного света

,

,

.

Энергия (измеренная в стационарной системе), падающая на единицу площади зеркала в единицу времени, очевидно, равна A²(c cosϕ‑υ)/8π. Энергия, покидающая единицу поверхности зеркала в единицу времени, равна A²'''(‑c cosϕ)/8π'''+υ. Разница этих двух выражений заключается, по принципу энергии, в работе, совершаемой давлением света в единицу времени. Если положить эту работу равной произведению P·v, где P — давление света, получим

.

В согласии с экспериментом и другими теориями в первом приближении получаем

.

Все задачи оптики движущихся тел могут быть решены использованным здесь методом. Существенно то, чтобы электрическая и магнитная сила света, на которую воздействует движущееся тело, переводилась в систему координат, покоящуюся относительно тела. Тем самым все задачи оптики движущихся тел сводятся к ряду задач оптики неподвижных тел.

*****>

Это уже просто верх эквилибристики! Сначала преобразуются параметры волны из стационарной в движущуюся систему, а затем из движущейся в стационарную, но не прямым обратным образом, а с накопительным эффектом, принимая движущуюся систему за стационарную и с использованием тех же соображений, как и при первом преобразовании! Вот совершенно не удивился бы, если бы при рассмотрении случая с двумя параллельными отражателями в движущейся системе с последовательным отражением одной волны, А. Эйнштейн, для каждого отражения сначала бы преобразовывал из стационарной системы в движущуюся, затем в стационарную, затем в движущуюся и затем обратно в стационарную. Вот накопительный эффект насчитался бы!

Естественно А. Эйнштейн получил то, что и хотел получить.