Квантовая теория и раскол в физике

скоростями; 2) Поппер не показывает эквивалентности классической одновре-

менности и локальности по Беллу.

Итак, за нарушение неравенства Белла, вытекающее из квантовой меха-

ники и, по всей видимости, из эксперимента, вовсе необязательно ответственна

нелокальность. Однако если даже за это ответственна именно нелокальность, то

и тогда вопрос о противоречии квантовой механики теории относительности

остается открытым. Не исключено, что отношение между этими теориями

можно характеризовать, вслед за Шимони, как "мирное сосуществование".

К разделу VII

37

В квантовой механике используются понятия селективного и неселектив-

ного измерений. Селективное измерение (по Попперу, "приготовление состоя-

ния") "не только разбивает ансамбль объектов на подансамбли, находящиеся в

разных состояниях a1, a2, …, но и выбирает среди них лишь один подансамбль

ai, отбрасывая все остальные…

Неселективное измерение… заключается только в разделении ансамбля

на подансамбли, без какого-либо их отбора" [37].

К. Р. Поппер утверждает, что возможны два вида селекции в квантовой

механике: селекция, создающая новые предрасположенности (propensities), и

селекция, не создающая таковых. Это не вполне понятно. Если мерой предрас-

положенности служит вероятность, то естественно считать, что всякая селекция

меняет предрасположенности. Более того, даже неселективное измерение меня-

ет предрасположенность частицы обнаруживать то или иное свойство. Пусть

(см. цитированную книгу, гл. 6) над некоторым объектом производится сначала

селективное измерение: M( bk ,ci), а затем селективное измерение M(aj ,bk). Селек-

тивное измерение M( bk, ci) отбирает (или "готовит") состояние bkчастиц, посту-

пающих в прибор в состоянии ci. Селективное измерение M( aj, bk) отбирает со-

стояние ajчастиц, поступающих в состоянии bk. Предположим теперь, что про-

межуточное измерение величины Bвообще не производится, а также предста-

вим себе случай, что на промежуточной стадии осуществляется неселективное

измерение величины B, т.е. производится разделение по состояниям b1, b2, …, bk, но без отбора. Во всех трех случаях мы будем иметь разные вероятности по-

лучения значения aнаблюдаемой величины A.

К разделу IX

Предложенный Поппером "простой эксперимент" вызвал критику. Чтобы

сделать эту критику более предметной, итальянский физик, занимающийся фи-

38

лософией квантовой механики, Г.Л. Жирарди выделяет в попперовской аргу-

ментации пять пунктов, которые он нумерует буквами греческого алфавита

[38].

Ниже следует цитата из попперовского текста, снабженная разбивкой

Жирарди:

"Мы достигли таким образом достаточно точного "знания" координаты qyэтой частицы.

Мы косвенно измерили координату этой частицы по оси y. И посколь-

ку , согласно копенгагенской интерпретации, эта координата – наше знание, описываемое теорией и особенно соотношениями Гейзенберга, мы ожидаем, что импульс pyпучка, проходящего через щель B, рассеивается в той же степе-

ни, что и импульс пучка, проходящего через щель A, хотя щель Aнамного 'yже, чем широко открытая щель B.

Однако рассеяние может быть, в принципе, проверено посредством уста-

новленных счетчиков. Если копенгагенская интерпретация верна, то такие

счетчики, находящиеся за Bи показывающие широкое рассеяние (и узкую

щель), должны теперь подсчитывать совпадения, – счетчики, которые до того

как щель Aбыла сужена, не считали какие-либо частицы.

Подведем итог: если копенгагенская интерпретация верна, то любое

возрастание точности нашего знания координаты qyчастиц, движущихся на-

право, должно увеличить их рассеяние, причем это предсказание должно быть

проверяемым.

Я склонен думать, что проверка покажет против копенгагенской ин-

терпретации. Отсюда будет следовать, что тезис Гейзенберга подорван.

Какой же будет координата, если наш эксперимент вопреки моему

личному мнению подтвердит копенгагенскую интерпретацию, т.е. если части-

цы, чьи координаты по оси yкосвенно измерены в B, обнаружат возросшее рас-

сеяние?

Это могло бы интерпретироваться как признак действия на расстоя-

нии, и если эта интерпретация будет принята, то она приведет к тому, что нам

39

придется отказаться от эйнштейновской интерпретации специальной теории

относительности, т.е. вернуться к интерпретации Лоренца, а вместе с нею к

ньютоновскому абсолютному пространству и времени".

Жирарди далее формулирует свои комментарии: 1. Проблема не определена точно. Как будет ясно из следующего, поло-

жение, обозначенное как , остается неосмысленным, пока не определена

точно степень пространственной корреляции частиц.

2. Положение, обозначенное как , обнаруживает опасное смешение меж-

ду интерпретацией теории и ее точными формальными правилами. Даже если

вы рассматриваете копенгагенскую интерпретацию как неудовлетворительную

и неприемлемую, это не означает, что вы имеете право приписывать тем, кто

поддерживал эту интерпретацию, предсказания, противоречащие выводам из

формализма теории. Принимая это во внимание, не трудно увидеть, что автор в

положении , а также и в положении неправильно использует правила кван-