Древнеарийская философия том 1 и том 2

При трансформации третьего слагаемого третьего выражения цепочки преобразований (ФМ2.2) использовалась пятая формула блока формул (ФМ1.5), и потому его знак противоположен знаку третьего слагаемого четвёртого выражения цепочки преобразований (ФМ2.2). Четвёртое слагаемое третьего выражения цепочки преобразований (ФМ2.2) преобразовывалось при помощи шестой формулы блока формул (ФМ1.5), и его знак совпадает со знаком четвёртого слагаемого четвёртого выражения цепочки преобразований (ФМ2.2).

При трансформации пятого слагаемого третьего выражения цепочки преобразований (ФМ2.2) использовалась третья формула блока формул (ФМ1.6), и потому его знак противоположен знаку пятого слагаемого четвёртого выражения цепочки преобразований (ФМ2.2). Пятое выражение цепочки преобразований (ФМ2.2) получается после сортировки слагаемых четвёртого выражения цепочки преобразований (ФМ2.2) по принципу является однотипности компонент тензооктаниона.

Условие калибровки. Особый интерес представляет первое слагаемое пятого выражения цепочки преобразований (ФМ2.2). Оно является временной ковариантной компонентой и в векторном виде задаётся формулой (ФМ2.3).

(ФМ2.3)

В современной электродинамике подобное выражение рассматривается как «условие калибровки» или «условие Лоренца». Оно сохраняется при смене систем отчёта, и потому считается отражением «калибровочной инвариантности».

Равенство условия калибровки 0 (нулю) сопоставляется вакууму. Иное условие калибровки или «обобщённое условие Лоренца» описывает отклик окружения рассматриваемой системы в ходе воздействия на него.

В современной же электродинамике фиксация условия калибровки позволяет выбирать тип решения её уравнений из числа возможных. Конечно же, такой взгляд не проливает свет на физическую сущность условий калибровки, и, в отличие от электродинамики, основанной на древнеарийской философии, не позволяет действовать осмысленно.

Вектора напряжённостей. Объединим первое и пятое выражение цепочки преобразований (ФМ2.2). Данный шаг позволит ввести «тензооктанион напряжённостей электромагнитного поля», задаваемый формулой (ФМ2.4)

(ФМ2.4)

Второе и третье слагаемое правой части формулы (ФМ2.4) имеют аналоги в современной электродинамике. В ней «формула для вектора напряжённости электрического поля» и «формула для вектора напряжённости магнитного поля» имеют вид, соответственно, первой формулы блока формул (ФМ2.5) и второй формулы блока формул (ФМ2.5).

(ФМ2.5)

В третьей и четвёртой формулах блока формул (ФМ2.5) записаны аналогичные определения для векторов напряжённостей электрического и магнитного полей в алгебре тензооктанионов. Исходя из их содержания, легко прийти к выводу, что формулу (ФМ2.4) можно переписать как формулу (ФМ2.6).

(ФМ2.6)

В результате, вектор напряжённостей электрического поля E представляет собой ковариантный вектор, а вектор напряжённостей H магнитного поля, соответственно, контравариантный вектор. Надо сказать, что в современной электродинамике всё обстоит с точностью наоборот, и там контравариантным вектором является вектор напряжённостей электрического поля E, а ковариантным вектором оказывается вектор магнитного поля H.

В электродинамике, основанной на древнеарийской философии, объединяясь, вектора напряжённостей электрического и магнитного полей дают четырёхмерный ротор. В современной же электродинамики они являются компонентами «тензора электромагнитного поля», записанного в выражении (ФМ2.7).

(ФМ2.7)

Символом i в выражении (ФМ2.7) обозначается мнимая единица алгебры комплексных чисел. Из вида выражения (ФМ2.7) видно, что тензор электромагнитного поля современной физики «избыточен».

Дело в том, что он содержит одну и ту же информацию о компонентах вектора напряжённостей электрического поля E и вектора напряжённостей магнитного поля H два раза. Органическим следствием данного обстоятельства являются проблемы теории поля в современной науке.

У тензора электромагнитного поля современной физики имеется аналог в подходе древнеарийской философии, основанной на алгебре тензооктанионов. Им является тонкая структура производной волновой функции по независимому контравариантному тензооктаниону, записанная в выражении (ФМ2.8).

(ФМ2.8)

Очевидно, что при помощи описанной выше операции упрощения, из выражения (ФМ2.8) может быть получен тензооктанион, записанный в правой части формулы (ФМ2.6). Кроме того, из вида выражения (ФМ2.8) понятно, что оно, в отличие от тензора электромагнитного поля сионистской физики, отнюдь не избыточно.