Физика пространства - времени

¹) Пространства такого типа носят название частично упорядоченных пространств, так как в них наряду с абсолютными отношениями «раньше» и «позднее» существует и отсутствие определенного отношения между событиями (абсолютно безразличная область). В этой абсолютно безразличной области любое событие может быть «сделано» путем простого выбора системы отсчета более ранним или более поздним (по желанию!), чем опорное событие, лежащее в вершине светового конуса.— Прим. перев.

На рис. 23 (на следующей странице) дана сводка взаимоотношений между выделенным событием 𝐴 и всеми другими событиями в пространстве-времени.

Рис. 23. Наглядное разбиение пространства-времени на 5 областей соответственно классификации событий относительно некоторого опорного события 𝐴.

КУБИК ПРОСТРАНСТВА-ВРЕМЕНИ С ЦЕНТРОМ В СОБЫТИИ 𝐴.

Представлять себе распространённым до бесконечности во всех направлениях в последующих схемах.

АБСОЛЮТНОЕ БУДУЩЕЕ.

События, происходящие позже 𝐴 и отделённые от 𝐴 временноподобным интервалом.

СВЕТОВОЙ КОНУС БУДУЩЕГО.

События, происходящие позже 𝐴 и отделённые от 𝐴 изотропным (светоподобным) интервалом.

«НЕЙТРАЛЬНАЯ» ИЛИ «НЕДОСТИЖИМАЯ» ОБЛАСТЬ («АБСОЛЮТНО БЕЗРАЗЛИЧНАЯ»).

События, отделённые от 𝐴 пространственно подобным интервалом.

Каждое такое событие может быть сделано происходящим либо раньше 𝐴, либо позже 𝐴 посредством выбора подходящей системы координат.

СВЕТОВОЙ КОНУС ПРОШЛОГО.

События, происшедшие раньше 𝐴 и отделённые от 𝐴 изотропным (светоподобным) интервалом.

АБСОЛЮТНОЕ ПРОШЛОЕ.

События, происшедшие раньше А и отделённые от 𝐴 временноподобным интервалом.

ОДИН ИЗ СПОСОБОВ ЧАСТИЧНОГО ОБЪЕДИНЕНИЯ РАСЧЛЕНЁННОЙ КАРТИНЫ.

События, на которые наблюдатель в 𝐴 может активно влиять своими теперешними или будущими действиями.

События, которых уже не может изменить наблюдатель после того, как он оказался в мировой точке 𝐴.

ДРУГОЙ СПОСОБ ЧАСТИЧНОГО ОБЪЕДИНЕНИЯ РАСЧЛЕНЁННОЙ КАРТИНЫ.

События, информацию о которых наблюдатель ещё может узнать, если ничто их не заслонит.

События, участником которых наблюдатель в 𝐴 уже был (активно участвуя в них или просто наблюдая их) или следствия которых и информацию о которых он мог получить раньше.

8. ПРЕОБРАЗОВАНИЕ ЛОРЕНЦА

Движение π-мезона удобнее описывать с помощью координат, а не интервала

Рис. 24. Рождение и распад π-мезона.

На высотах от 10 до 30 км над поверхностью Земли космические лучи постоянно бомбардируют ядра атомов кислорода и азота, вызывая появление заряженных и нейтральных π-мезонов. Проследим движение одного такого π⁺-мезона вниз, к Земле (рис. 24). В связанной с ним системе отсчёта (назовём её «системой ракеты») среднее время жизни мезона равно 2,55×10⁻⁸ сек. Примем в такой системе отсчёта ракеты координаты события — рождения мезона — равными 𝑥'=0, 𝑡'=0 (см. рис. 25, б). Запишем координаты события — распада π-мезона на μ-мезон и нейтрино — в виде

𝑥'=0,

𝑡'=τ

_π

.

Как воспримет эти события наблюдатель в лаборатории? Сколько времени проживёт π-мезон с момента своего рождения до смерти по его часам, т.е. чему равен промежуток лабораторного времени 𝑡? Какое расстояние пройдёт π-мезон за период своей жизни, т.е. чему равно лабораторное расстояние 𝑥 от точки его образования в верхних слоях атмосферы до той точки внизу, где он распался? Короче говоря, пусть некоторое событие 𝐸 определяется в системе ракеты заданными значениями координат 𝑥' и 𝑡' относительно начала 𝑂. Как определить тогда координаты 𝑥 и 𝑡 того же самого события относительно того же самого начала в лабораторной системе отсчёта (рис. 25, а)?

Такой вопрос для нас нов. До сих пор мы рассматривали при описании относительного положения событий лишь инвариантный интервал. Величина такого интервала не зависит от выбора системы отсчёта, причём

⎛

⎜

⎜

⎝

Пространствен-

ноподобный

интервал

⎞²

⎟

⎟

⎠

=-

⎛

⎜

⎜

⎝

Времен-

ноподобный

интервал

⎞²

⎟

⎟

⎠

=

=

𝑥²-𝑡²

=

(𝑥')²-(𝑡')²

.

(15)

В разных системах отсчёта координаты события различны