Квантовая механика и интегралы по траекториям

Пусть некоторый прибор устроен таким образом, что если частица обладает свойством G, то она пройдёт через него и в определённом месте какого-то экрана или какой-то измерительной шкалы появится соответствующая отметка.

Вероятность такого события можно записать как

P(G)=

K

_exp

(,x)

f(x)

dx

^2

,

(5.22)

если f(x) — волновая функция измеряемой системы, K_exp(,x) — ядро, описывающее прохождение частицы через данный экспериментальный прибор, а — точка, в которую попадает частица, обладающая свойством G. Эту вероятность можно представить также и в ином виде:

P(G)=

g*(x)

f(x)

dx

^2

,

(5.23)

где мы положили

g*(x)

=

K

_exp

(,x)

.

(5.24)

(Задание этой функции в комплексно-сопряжённом виде принято, как мы увидим далее, только ради удобства.) Таким образом, мы можем сказать, что функция

(G)=

g*(x)

f(x)

dx

(5.25)

представляет собой амплитуду вероятности того, что система обладает свойством G. Это построение иллюстрируется фиг. 5.5.

Фиг. 5.5. Устройство, предназначенное для измерения свойства G, помещено между точкой входа налетающей частицы [волновая функция которой f(x)] и точкой выхода x=

Устройство преобразует ядро, описывающее движение (ср. фиг. 5.1 и 5.2) таким образом, что оно становится равным g(x). Произведение f(x)g(x), проинтегрированное по переменной x, представляет собой амплитуду вероятности достичь точки после прохождения через устройство.

Само свойство G определяется функцией g*(x) благодаря следующим обстоятельствам. Предположим, что для измерения данного свойства мы проводим какой-либо другой эксперимент, пользуясь другими приборами, и, следовательно, в этом случае мы должны ввести новое ядро K_exp'(,x). Пусть в этом новом эксперименте частица попадает в точку . Тогда вероятность обнаружить, что система обладает свойством G, равна

K

_exp

(,x)

f(x)

dx

^2

или

g'*(x)

f(x)

dx

^2

(5.26)

Так как мы изучаем одно и то же свойство, то должны получить, во всяком случае для P(G), тот же самый результат, что и в предыдущем эксперименте. Таким образом, для произвольной функции f(x) должно выполняться равенство

g'*(x)

f(x)

dx

^2

=

g*(x)

f(x)

dx

^2

.

(5.27)

Это означает, что g*(x)=g*(x) с точностью до несущественного фазового множителя eⁱ. Следовательно, всем методам, предназначенным для определения одного и того же свойства, соответствует (с точностью до фазы) одна и та же функция g*(x). Поэтому мы назовём функцию g*(x) характеристической функцией свойства G.

Можно задать другой вопрос: каким должно быть состояние f(x), чтобы быть уверенным, что система определённо обладает свойством G? (Например, какова волновая функция частицы, имеющей заданный импульс?) Другими словами, мы хотим найти такую функцию f(x), скажем F(x), при которой частица, проходящая через прибор, будет попадать именно в точку , а не в какую-либо другую точку '. Амплитуда вероятности попасть в точку ' должна быть пропорциональна (-') (т.е. равна нулю во всех точках, за исключением ='). Следовательно,

K

_exp

(,x)

F(x)

dx

=

(-')

.

(5.28)

Это уравнение можно решить, используя соотношение между комплексно-сопряжённым и обратным ядром, полученное в § 1 гл. 4. Из формулы (4.37) мы имеем

K

_exp

(',x)

K

_*

^exp

(,x)

dx

=

(-')

,

(5.29)

так что

F(x)

=

K

_*

^exp

(,x)

=

g(x)

.

(5.30)

Это означает, что функция g(x) — волновая функция частицы, которая заведомо обладает свойством G. Итак, мы можем сказать, что частица обладает свойством G, т.е. находится в состоянии g(x). Таким образом мы установили: если частица находится в состоянии f(x), то амплитуда вероятности найти её в состоянии g(x) есть

(x)

=

g*(x)

f(x)

dx

=

[g(x)]

.

(5.31)

Для большего числа степеней свободы x берётся в пространстве нескольких измерений.

Можно дать и не столь строгую формулировку вышесказанного: вероятность того, что частица находится в состоянии g(x), равна |g*(x)f(x)dx|^2. Эта формулировка хороша, когда мы знаем, что имеем при этом в виду. На самом деле система находится в состоянии f(x), а не в состоянии g(x), но если при измерении мы хотим узнать, будет ли она также находиться в состоянии g(x), то вероятность получить утвердительный ответ равна:

P(x)

=

^-

g*(x)

f(x)

dx

^2

=

P[g(x)]

.

(5.32)

Измерение, с помощью которого выясняется, находится ли система в состоянии g(x) или нет, покажет, что система действительно находится в этом состоянии, если волновая функция системы равна g(x). Для других волновых функций повторение эксперимента даст утвердительный ответ лишь в некоторой части случаев, составляющей от всех испытаний долю P. Это является центральным пунктом вероятностной интерпретации квантовой механики.